Теория относительности. Розман Г.А. - 155 стр.

                                                                         251

дальше) во множестве точнейших опытов (с точностью до 10-12) не обнару-
живалось различие этих величин. Однако, к этому удивительному совпаде-
нию масс инертной и гравитационной (т.е. тех масс, которые входят в два
закона природы - 2-ой закон механики и закон Всемирного тяготения) иначе
подошел “Ньютон ХХ в.” - Альберт Эйнштейн. И его подход к этому факту
привел к созданию новой физической теории - общей теории относительно-
сти - современной релятивистской теории пространства, времени и тяготе-
ния.
     Дополним наш очерк некоторыми важными сведениями. Обратим
внимание на то, что сила тяготения направлена к центру тяготения, т.е.
по отношению к направлению радиуса-вектора, проведенному от цент-
ра тяготения к месту расположения притягиваемого тела, имеет проти-
воположное направление. Это означает, что при векторной записи силы
притяжения необходимо поставить знак “-” в правой части равенства:
                                         r
                        r         m ⋅m R
                        F1− 2 = −G 1 2 2 1− 2 .                  (3.2)
                                   R1−2 R1− 2
    Установленный нами факт имеет общефизическое значение: вся-
кая сила притяжения - отрицательная величина. Но в школьной прак-
тике, как правило, знак “-” у величины силы опускается (если это,
конечно, не влияет на решение задачи) и рассматривается только
абсолютное значение силы взаимодействия тяготеющих тел (или элек-
трических зарядов).
    В XVIII - XIX вв. ньютоновская теория тяготения была признана
всеми физиками и нашла практическое применение. Поскольку в фор-
мулу закона тяготения не входит время, то это толковалось как утверждение,
что сила тяготения передается на любые расстояния мгновенно. Как и вся
классическая механика (механика, основанная на законах Ньютона), теория
Ньютона о силе тяготения - это теория, осно-
ванная на принципе дальнодействия (мгновен-       m2
ности передачи действия или информации на          r
                                                  F1− 2
любое расстояние).                                                   r
    В трудах знаменитых физиков и математи-                         R1− 2
ков этого времени (Эйлер, Лагранж, Лаплас и             Рис.1.           m1