Теория относительности. Розман Г.А. - 29 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПсковГУ | Псков

Составители: 

Рубрика: 

125
рость света в направлении О3
2
не равна с. В ИСО “Звезды” это затруднение с
определением скорости 2-го луча устраняется, так как в этой ИСО эфир неподви-
жен (это исходная гипотеза относительно поведения эфира в мировом простран-
стве) и луч 2 действительно имеет скорость с.
Как видно из рис.8., на основании теоремы Пифагора можно составить
следующее равенство:
,
2
1
2
2
2
2
1
2
tcltv
′
=+
′
откуда для времени движения второго луча к зеркалу
2
З получаем:
.1
2
1
2
2
2
1
−
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−=
′
c
v
c
l
t
(4.4)
В силу симметрии рис.8 можно утверждать, что время возвращения 2-го
луча к полупрозрачной пластине О
,
от зеркала З
2
равно времени приходада
луча из точки О к зеркалу З
2
: .
12
tt
′
=
′
Таким образом, полное время движе-е-
ния 2-го луча, причем в любой ИСО (в силу инвариантности временных про-
межутков) равно:
.1
2
2
1
2
2
2
21
−
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−=
′
+
′
c
v
c
l
tt
(4.5)
Определим разность времен хода 1-го и 2-го лучей до встречи у по-
Рис.7.
2
l
1
l
з
v
r
O
S
И
З
1
З
2
                                                                                                     125
                                       З2

                                                                                r
                                            l2                                  vз


               S                                                                        З1
                                                  O                      l1


                                        И
                                                                      Рис.7.

рость света в направлении О32 не равна с. В ИСО “Звезды” это затруднение с
определением скорости 2-го луча устраняется, так как в этой ИСО эфир неподви-
жен (это исходная гипотеза относительно поведения эфира в мировом простран-
стве) и луч 2 действительно имеет скорость с.
    Как видно из рис.8., на основании теоремы Пифагора можно составить
следующее равенство:
                                                 v 2 t1′ 2 + l 2 2 = c 2 t1′ 2 ,
откуда для времени движения второго луча к зеркалу З2 получаем:
                               1
                           −
           l ⎛ v2 ⎞            2
      t1′ = 2 ⎜⎜1 − 2 ⎟⎟           .                         (4.4)
            c⎝ c ⎠

    В силу симметрии рис.8 можно утверждать, что время возвращения 2-го
луча к полупрозрачной пластине О , от зеркала З 2 равно времени прихода
                                                                     да
луча из точки О к зеркалу З 2 : t 2′ = t1′ . Таким образом, полное время движе-
                                                                             е-
ния 2-го луча, причем в любой ИСО (в силу инвариантности временных про-
межутков) равно:
                                                                                1
                                                                            −
                                                   2l       ⎛ v2        ⎞       2
                                       t1′ + t 2′ = 2       ⎜1 −        ⎟           .        (4.5)
                                                    c       ⎜ c2        ⎟
                                                            ⎝           ⎠
    Определим разность времен хода 1-го и 2-го лучей до встречи у по-

Страницы