Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 122 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

121
Таким образом, можно составить следующую систему уравнений:
()
21
1
1
ww
TTq −=
δ
λ
;
()
32
2
2
ww
TTq −=
δ
λ
;
…………………;
()
1+
−=
wnwn
n
n
TTq
δ
λ
.
(13.8)
При этом
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+++=−
+
n
n
wnw
...qTT
λ
δ
λ
δ
λ
δ
2
2
1
1
11
;
(13.9)
∑
=
++
−
=
+++
−
=
n
i
i
i
wnw
n
n
wnw
TT
...
TT
q
1
11
2
2
1
1
11
λ
δ
λ
δ
λ
δ
λ
δ
.
(13.10)
Величина
∑
=
n
i
i
i
1
λ
δ
, равная сумме термических сопротивлений n слоев,
называется
полным термическим сопротивлением теплопроводности
многослойной стенки.
В условиях неплотного контакта слоев плотность теплового потока будет
выражаться формулой вида
∑∑
=
−
=
+
+
−
=
n
i
n
i
кi
i
i
wnw
R
TT
q
1
1
1
11
λ
δ
,
(13.11)
где
R
кi
– контактное термическое сопротивление между слоями стенки.
Рассмотрим теперь передачу теплоты от одного теплоносителя к другому
через разделяющую их твердую стенку (рис. 13.5). Для неограниченной
плоской однослойной стенки согласно закону Фурье и формуле Ньютона-
Рихмана для явления теплоотдачи можно записать:
(
)
111 wf
TTq
−
=
α
;
()
21 ww
TTq −=
δ
λ
;
(
)
222 fw
TTq
−
=
α
.
(13.12)
Если коэффициенты теплоотдачи
α
1
,
α
2
известны, то
(
)
21 ff
TTkq
−
= ,
(13.13)
где
21
11
1
αλ
δ
α
++
=
k – коэффициент теплопередачи.

Страницы