Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 125 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

124
Тепловой поток можно отнести к длине трубы l:
(
)
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
==
1
2
2
2
1
1
d
d
ln
TT
l
Q
q
ww
l
λ
π
,
(13.21)
а также к единице внутренней или внешней поверхности:
(
)
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
==
1
2
1
2
1
1
1
2
d
d
lnd
TT
ld
Q
q
ww
λ
π
;
(
)
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
==
1
2
2
2
2
2
1
2
d
d
lnd
TT
ld
Q
q
ww
λ
π
.
(13.22)
Все рассмотренные удельные тепловые потоки связаны между собой
следующим соотношением:
2211
qdqdq
l
π
π
=
= .
(13.23)
По аналогии с выводом формулы для теплового потока плоской
многослойной стенки, для многослойной цилиндрической стенки (рис. 13.7)
удельный тепловой поток будет иметь вид
(
)
∑
=
+
+
−
=
n
i
i
i
i
wnw
l
d
d
ln
TT
q
1
1
11
2
1
λ
π
.
(13.23)
Рассмотрим передачу теплоты от одного теплоносителя к другому через
разделяющую цилиндрическую стенку.
Для однослойной стенки (рис. 13.8) можно записать формулы для явлений
теплоотдачи двух поверхностей, соприкасающихся с теплоносителем и
формулу для теплопроводности цилиндрической стенки:
(
)
1111 wfl
TTdq
−
=
α
π
;
(
)
1
2
21
2
1
d
d
ln
TT
q
ww
l
λ
π
−
= ;
(
)
2222 fwl
TTdq
−
=
α
π
.
(13.24)
Если коэффициенты теплоотдачи
α
1
,
α
2
известны, то
(
)
21 ffll
TTkq
−
=
π
,
(13.25)
где
221
2
11
1
2
11
1
dd
d
ln
d
k
l
αλα
++
=
− коэффициент теплопередачи.
При теплопередачи через плоскую многослойную стенку плотность
теплового потока также будет выражаться формулой (13.25), где
22
1
1
11
1
2
11
1
dd
d
ln
d
k
n
i
i
i
i
l
αλα
++
=
∑
=
+
.

Страницы