Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 127 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

126
Граничные условия первого рода для рассматриваемой задачи:
при
1
rr =
1w
TT = ;
при
2
rr =
2w
TT =
.
Таким образом, после интегрирования получаем уравнение
температурного поля в виде
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
−
−
−=
rr
rr
TT
TT
ww
w
11
11
1
21
21
1
,
(13.27)
где r
1
и r
2
– внутренний и наружный радиус стенки соответственно.
Температурный градиент
2
21
21
1
11
r
rr
TT
dr
dT
ww
−
−
−= .
(13.28)
Тепловой поток, проходящий через поверхность F равен:
F
r
rr
TT
Q
ww
2
21
21
1
11
−
−
=
λ
,
(13.29)
где
22
4 d
r
F
π
π
== .
Таким образом, формула (13.29), будет иметь вид
()
(
)
21
21
21
21
11
2
11
4
dd
TT
rr
TT
Q
wwww
−
−
=
−
−
=
πλ
πλ
.
(13.30)
Для случая многослойной стенки формула для теплового потока будет
иметь вид
(
)
∑
=
+
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
−
=
n
i
iii
ww
dd
TT
Q
1
1
21
11
2
1
λ
π
.
(13.31)
Рассмотрим передачу теплоты от одного теплоносителя к другому через
разделяющую их однослойную шаровую стенку.
Для однослойной шаровой стенки можно записать:
(
)
111
2
1 wf
TTdQ −=
απ
;
(
)
21
21
11
2
dd
TT
Q
ww
−
−
=
πλ
;
(
)
221
2
2 fw
TTdQ −=
απ
.
(13.32)
Если коэффициенты теплоотдачи
α
1
,
α
2
известны, то
(
)
21 ffш
TTkQ
−
=
π
,
(13.33)

Страницы