Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 82 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

81
duq
=
τ
δ
(8.9)
или
dudTс
=
υ
.
(8.10)
Также первое начало термодинамики для изохорного процесса можно
представить в виде
ldhq
′
+
=
δ
δ
τ
(8.11)
или
dpdhdTс
υ
υ
−
=
.
(8.12)
Дифференциал энтальпии можно выразить как
() ()
(
)
dTсdTRсRdTdTсRTddTсpddudh
p
=
+
=
+
=
+=+=
υυυ
υ
.
(8.13)
С учетом выражения (8.9) можно записать чему равен дифференциал
удельной энтропии:
T
dT
c
T
dq
ds
υ
τ
==
.
(8.14)
В интегральной форме первое начало термодинамики для изохорного
процесса будет иметь вид
uq
∆
=
τ
(8.15)
или
lhq
′
+
∆
=
τ
.
(8.16)
Из (8.9) – (8.14) следует, что для изохорного процесса идеального газа
(
cons
t
=
υ
):
)
12
TTcTcq
−
=
∆=
υυτ
;
(
)
12
TTcTcu
−
=
∆=∆
υυ
;
0
=
l
;
(
)
12
TTcTch
pp
−
=
∆=∆ ;
)
12
pppl
−
−
=
∆−=
′
υ
υ
;
1
2
T
T
lncs
υ
=∆ ,
(8.17)
где
T
1
, T
2
– начальная и конечная температура газа в процессе соответственно;
p
1
, p
2
– начальное и конечное давление газа в процессе соответственно.
2. Изобарный процесс
В изобарном процессе изменения параметров идеального газа
cons
t
p
=
,
поэтому первое начало термодинамики для этого процесса будет иметь вид
lduq
δ
δ
τ
+
=
(8.18)
или
υ
υ
pddTcdTc
p
+
= .
(8.19)
Также первое начало термодинамики для изобарного процесса можно
представить в виде

Страницы