Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 84 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

83
В интегральной форме первое начало термодинамики для изотермического
процесса будет иметь вид
lq
=
τ
(8.31)
или
lq
′
=
τ
.
(8.32)
Из (8.31) – (8.32) следует, что для изотермического процесса идеального
газа ( cons
t
T
= или
cons
t
p =
υ
):
1
2
1
2
p
p
lnRTlnRTsTq −==∆=
υ
υ
τ
;
0
=
∆u ;
1
2
υ
υ
lnRTl = ;
0
=
∆h ;
1
2
p
p
lnRTl −=
′
;
1
2
υ
υ
lnRs =∆ ,
(8.33)
где
υ
1
,
υ
2
– начальный и конечный удельный объем газа в процессе
соответственно; p
1
, p
2
– начальное и конечное давление газа в процессе
соответственно.
4. Адиабатный процесс
Адиабатный процесс характерен тем, что в нем
0=
τ
δ
q . Этот процесс
также называют
изоэнтропным, так как cons
t
s
=
.
Первое начало термодинамики для адиабатного процесса будет иметь вид
du
−
=
δ
(8.34)
или
dTcpd
υ
υ
−
=
.
(8.35)
Также первое начало термодинамики для изобарного процесса можно
представить в виде
dh
l
−
=
′
δ
(8.36)
или
dTcdp
p
=
υ
.
(8.37)
Из выражения первого начала термодинамики в форме (8.35) найдем
уравнение адиабатного процесса.
0
=
+
υ
υ
pddTc .
(8.35)
Найдем дифференциал температуры дифференцированием уравнения
состояния идеального газа (6.1):
R
d
T
dp
p
d
=
+
υ
υ
.
(8.36)
Тогда

Страницы