Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 83 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

82
dhq
=
τ
δ
(8.20)
или
dhdTс
=
υ
.
(8.21)
Дифференциал удельной энтропии можно записать в виде:
T
dT
c
T
dq
ds
υ
τ
== .
(8.22)
В интегральной форме первое начало термодинамики для изобарного
процесса будет иметь вид
luq
+
∆
=
τ
(8.23)
или
hq
∆
=
τ
.
(8.24)
Из (8.18) – (8.22) следует, что для изобарного процесса идеального газа
(
cons
t
p =
):
(
)
12
TTcTcq
pp
−
=
∆=
τ
;
(
)
12
TTcTcu
−
=
∆=∆
υυ
;
(
)
12
υ
υ
υ
−
=
∆= ppl ;
(
)
12
TTcTch
pp
−
=
∆=∆ ;
0
=
′
l
;
1
2
T
T
lncs
p
=∆ ,
(8.25)
где T
1
, T
2
– начальная и конечная температура газа в процессе соответственно;
υ
1
,
υ
2
– начальный и конечный удельный объем газа в процессе соответственно.
3. Изотермический процесс
В изотермическом процессе изменения параметров идеального газа
cons
T
= или cons
t
p =
υ
, поэтому первое начало термодинамики для этого
процесса будет иметь вид
lq
δ
δ
τ
=
(8.26)
или
υ
δ
τ
pdq
=
.
(8.27)
Также первое начало термодинамики для изотермического процесса
можно представить в виде
lq
′
=
δ
δ
τ
(8.28)
или
dpq
υ
δ
τ
−
=
.
(8.29)
С учетом выражения (8.27) и (6.1) можно записать чему равен
дифференциал удельной энтропии:
υ
υ
υ
τ
d
R
T
pd
T
dq
ds === .
(8.30)

Страницы