Составители:
Рубрика:
Рябухо В.П., Перепелицына О.А., Горбатенко Б.Б., Максимова Л.А.
105
где экспоненциальный множитель перед интегралом определяет параболиче-
ское распределение фазы в объектном поле, характерное для сферической пара-
ксиальной волны.
Важно показать, что восстановленное в 1
+
порядке дифракции объектное
волновое поле
()
ρ
r
S
U
или
(
)
ρ
r
∗
S
U
приводит к восстановлению изображения
объекта, т.е. к восстановлению комплексной амплитуды
()
0
ρ
r
B
U
или
(
)
0
ρ
r
∗
B
U
, а
значит и к восстановлению наблюдаемого распределения интенсивности
() ()
2
00
ρρ
rr
BB
UI =
в плоскости объекта.
Этот процесс восстановления важен для понимания принципов цифровой
голографии, в которой производится процедура численного преобразования
цифровой голограммы для получения изображения объекта.
Рассмотрим восстановление волнового поля в 1
+
порядке дифракции с
использованием сопряженного опорного пучка
∗
R
U
(рис. 2б и 3б) и покажем,
что на расстоянии
0
z
от голограммы, где был расположен объект, восстанавли-
вается сопряженное объектное поле
(
)
0
ρ
r
∗
B
U
, а значит и наблюдаемое изобра-
жение объекта
() ()
2
00
ρρ
r
r
BB
UI =
.
Рис. 4. Восстановление изображения объекта в области его расположения
при записи голограммы.
Комплексную амплитуду дифрагированного поля
()
0
ρ
r
d
U
на некотором
расстоянии
'z
от голограммы (рис. 4) запишем с помощью интегрального пре-
образования Френеля от третьего слагаемого в (7):
() ()()
[]
∫∫
+
−
∞
∞
∗
⎭
⎬
⎫
⎩
⎨
⎧
−
ρρρ
λ
π
ρργρ
rrrrrr
2
2
00
2
0
'
exp~
d
z
iUPUU
SRPd
, (10)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 104
- 105
- 106
- 107
- 108
- …
- следующая ›
- последняя »
