Методическое пособие по курсу общей физики. Механика. Сабирова Ф.М - 25 стр.

                                                                       25
                                               N
катящегося цилиндра радиуса R: FK = μ K          , где μК – коэффициент
                                               R
трения качения, величина которого уменьшается с увеличением твердости
материала и шероховатости его поверхности. Для катящегося обода
           N
FK = μ K      .
           2R
    На тело, движущееся в вязкой (жидкой или газообразной) среде,
действует сила жидкого трения, тормозящая его движение.
    Сила жидкого трения. вместе со скоростью обращается в нуль. При
небольших скоростях она растет пропорционально скорости:
                          r               r
                          Fж.тр.. = − k 1 v        (1).
Коэффициент k1 зависит от формы и размеров тела, характера его
поверхности, а также от свойства среды, называемого вязкостью.
    При увеличении скорости линейная зависимость постепенно
                                     r              r
переходит в квадратичную:            Fж.тр. = − k 2 v 2     (2).
k2 также зависит от формы тела, от площади лобового сопротивления, от
вязкости жидкости (ею пренебрегают).
     Границы области, в которой происходит переход от закона (1) к
закону (2), зависят от тех же факторов, от которых зависит коэффициент k1.

                            11. Работа и мощность.

     Пусть тело (материальная точка) движение             r
                                                         dr      М2
по некоторой произвольной криволинейной                       r
траектории. На него все время действует сила, и М1 dS         F
ее величина и направление могут быть в разных    r
                                                 r1  r r    r
точках траектории разными. Разобьем весь путь        r r + dr
                                                       r
на бесконечно малые участки, тогда во всех
                                                    0 r2
точках каждого данного участка можно считать           Рис.11.1.
силу постоянной и по величине, и по
направлению. Определим работу силы на таком участке следующим
образом:
                                 r r
                          dA = ( F ⋅ dr ) = Fdr cos α ,
                                                            r
где α – угол между направлениями элементарного перемещения dr и
      r
силы F . В зависимости от значения α А может быть отрицательной,
                                         r
положительной или равной 0. Так как | dr |=ds, то формулу для
элементарной работы можно записать и в таком виде:
                        dA = F dS cos α = FS dS .