Составители:
Рубрика:
44
котораяявляетсякоординатоймаксимума f
D
как функции ν
n
. Слева
от этой точки на оси
lg ν
n
значение f
D
может быть меньше чем f
M
и
даже меньше чем f
m
.
В целом поведение порогового значения химического потенциала
пара, определяемое наибольшей из величин
f
m
, f
M
и f
D
, выглядит
следующим образом. Пороговое значение возрастает с уменьшением
lg ν
n
при больших значениях lg ν
n
, попадающих в область молеку-
лярного раствора вещества ядра в капле. При меньших
lg ν
n
возрас-
тание сменяется уменьшением до тех пор, пока не достигается точка,
где
ff
mM
= или ff
mD
= . Если точка, где ff
mM
= , достигается первой,
то пороговое значение будет расти, пока точка, где
ff
MD
= , идаже
точка
lg ν
n
D
ch
не будет пройдена. За точкой lg ν
n
D
ch
пороговое значе-
ние уменьшается до тех пор, пока мы не доходим до точки, где
ff
DM
= , или, для ядер неколлоидных ПАВ, где ff
Dm
= . Слева от точ-
ки
ff
DM
= или ff
Dm
= пороговое значение растет, или соответственно
остается фиксированным. Область частичного растворения не опреде-
ляет пороговое значение химического потенциала пара в этой области
на оси
lg ν
n
. В случае ядер коллоидных ПАВ в этой области снова
становится важным мицеллообразование, а в случае ядер неколлоид-
ных ПАВ – формирование молекулярного раствора. Если точка, где
ff
mD
= , достигается прежде точки, где ff
mM
= , то имеем рост порого-
вого значения вплоть до точки
lg ν
n
D
ch
. За точкой lg ν
n
D
ch
картина
будет прежней с тем отличием, что мицеллообразование начинает иг-
рать роль в первый раз.
§12.УЧЕТ НЕРАСТВОРИМОГО КОМПОНЕНТА ЯДРА
В условиях земной атмосферы ядра конденсации наряду с раство-
римым компонентом часто содержат и нерастворимую часть. Учтем
теперь роль, которую может играть в нуклеации нерастворимый ком-
понент ядра.
Будем предполагать, что нерастворимый остаток ядра радиуса
R
nn
формируют ν
nn
молекул вещества с практически нулевой раство-
римостью в конденсате:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
