Составители:
Рубрика:
46
xvRkT
ns nn B
> 2γ
α
, (12.6)
где
x
ns
есть растворимость растворимого компонента ядра в конден-
сате. При выполнении условий (12.4)–(12.6) термодинамика и кинети-
ка нуклеации на ядрах, содержащих нерастворимый компонент, будет
описываться так же, как и на полностью растворимых ядрах, стем
лишь различием, что во всех соотношениях вместо полного числа мо-
лекул в ядре
ν
n
следует подставить число молекул растворимого
компонента
ν
ns
.
С уменьшением ν
ns
или ростом ν
nn
возникнет ситуация, когда
будет выполнено противоположное к (12.5) сильное неравенство
vv a
nn ns nn
α
νν
ej
ch
13
12
2
13
<< . (12.7)
Как следует из (12.3), имеем при этом
RR v a
nn ns0
13
12
34 2=+
α
πν
ej
ch
и RR
nn0
≈ . Для концентрации раствора в капле, соответствующей
максимуму химического потенциала конденсата, находим
νν ν ν
α
ns
RR
nn ns nn
vv a
=
=<<
0
23
12
12 2 3
29 1
ej
ch
, что оправдывает исполь-
зование соотношения (12.2). При выполнении (12.7) величину макси-
мума химического потенциала конденсата, а следовательно, и порого-
вое значение
b
th
можно тогда с хорошей точностью записать как
bvRkT
th nn B
= 2γ
α
. (12.8)
Это соотношение будет иметь место и когда поверхность нераствори-
мого остатка ядра не является вполне смачиваемой. Таким образом,
даже при относительно небольшом количестве молекул
ν
ns
раствори-
мый компонент может обеспечить эффективную смачиваемость ядер
конденсации с нерастворимым остатком и возможность безбарьерной
нуклеации на таких ядрах.
