Составители:
Рубрика:
45
νπ
nn nn nn
vR= 43
3
ch
, (12.1)
где
v
nn
– молекулярный объем в нерастворимом остатке ядра. Число
молекул растворимого компонента ядра обозначим как ν
ns
. Если
νν
ns nn
>> , то, очевидно, можем полностью использовать результаты
предыдущих разделов. Более интересен случай, когда
νν
ns nn
<
~
.
При разбавленности раствора в капле в области полного раство-
рения растворимого компонента ядра аналогично (1.2) имеем
bvRkT
ns Bνα
νν γ=− +2 , (12.2)
где связь между радиусом
R капли и числом
ν
молекул конденсата в
капле задается соотношением (10.2) при
′=RR
nnn
. Координата R
0
максимума химического потенциала b
ν
на оси R определится с уче-
том выражения (12.1) для
ν
nn
и (1.3) как решение уравнения
RRR v a
nn ns0
3
0
3
13 12
13342−=
ej
c
h
c
h
α
πν . (12.3)
При выполнении сильного неравенства
vv a
nn ns nnα
νν
chc h
92
32
>> (12.4)
имеем из (12.3)
Rv a
ns0
13 12
33 4 2=
α
πν
chch
и RR
nn0
>> . Для ν
0
и
b
ν
ch
max
получаем при этом соответственно формулы (1.4) и (1.5), в
которых, однако, заменяется
ν
n
на ν
ns
. Нетрудно заметить, что силь-
ное неравенство (12.4) совместимо с условием νν
ns nn
<
~
, если ν
ns
удовлетворяет условию
ν
αns nn
vv a
12
32
29>>
chch
. (12.5)
При выполнении этого условия концентрация раствора
νν
ns
0
1<< ,
как то и предполагалось при использовании (12.2) для нахождения
максимума
b
ν
.
Используя рассуждения §9,можно показать, что достаточным
условием применимости термодинамики нуклеации при полном рас-
творении растворимого компонента ядра в капле будет
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 43
- 44
- 45
- 46
- 47
- …
- следующая ›
- последняя »
