ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Необходимо удовлетворить двум требованиям, чтобы кулонов-
ская блокада могла наблюдаться: (l) E
c
должно превышать T ,
3
что-
бы эффект «не замылся» температурными флуктуациями, и (2) со-
противление R должно превосходить так называемое квантовое со-
противление R
q
= π~/e
2
= h/2e
2
≈ 12.9 кОм, чтобы эффект «не
замылся» квантовыми флуктуациями. Дело в том, что при нали-
чии шунтирующего сопротивления конденсатор будет разряжаться
за время ∆t ∼ RC, поэтому в соответствии с принципом неопреде-
лённости его энергия определена с точностью до величины ∆E ∼
∼ ~/∆t ∼ ~/RC. Поэтому кулоновская энергия e
2
/2C приведёт
к наблюдаемым эффектам только в случае, если она будет превы-
шать величину ∆E. Отсюда и получается условие на сопротивление
(по порядку величины, за коэффициентами не следим).
Довольно трудно изготовить контакт, удовлетворяющий обоим
этим требованиям, поэтому кулоновская блокада в одиночных тун-
нельных контактах даже при очень низких температурах обычно
не наблюдается. Поэтому, чтобы наблюдать эффекты кулоновской
блокады, обычно исследуют не туннельные контакты, а мезоскопи-
ческие металлические островки или гранулы, у которых собствен-
ная ёмкость довольно маленькая и которые связаны с массивными
металлическими берегами туннельными контактами с сопротивле-
нием, много большим квантового сопротивления.
4
I − V характе-
ристика этой системы имеет ступенчатые особенности на напряже-
ниях, соответствующих изменению среднего числа электронов на
островке на единицу. Такие ступенчатые особенности принято на-
зывать кулоновской лестницей. Часто контакты такого типа назы-
вают одноэлектронными транзисторами. Ниже мы будем исполь-
зовать этот термин для обозначения рассматриваемого контакта
через островок.
Для того чтобы разобраться в физической природе данного
эффекта, рассмотрим эквивалентную схему контакта через остро-
вок (рис. 1а). Островок связан с двумя проводниками, напряжение
между которыми равно V = V
2
−V
1
, туннельными контактами с ём-
костями C
1
и C
2
и сопротивлениями R
1
и R
2
, а также через ёмкость
C
g
— с затвором, имеющим потенциал V
g
.
5
При этом связь с затво-
3
Мы будем везде подразумевать, что температура записана в энергетических
единицах, поэтому константа Больцмана нигде в формулах не возникает.
4
Одними из первых теоретических работ на эту тему были работы [4].
5
Индекс g — от английского слова gate (затвор).
7
Необходимо удовлетворить двум требованиям, чтобы кулонов- ская блокада могла наблюдаться: (l) Ec должно превышать T ,3 что- бы эффект «не замылся» температурными флуктуациями, и (2) со- противление R должно превосходить так называемое квантовое со- противление Rq = π~/e2 = h/2e2 ≈ 12.9 кОм, чтобы эффект «не замылся» квантовыми флуктуациями. Дело в том, что при нали- чии шунтирующего сопротивления конденсатор будет разряжаться за время ∆t ∼ RC, поэтому в соответствии с принципом неопреде- лённости его энергия определена с точностью до величины ∆E ∼ ∼ ~/∆t ∼ ~/RC. Поэтому кулоновская энергия e2 /2C приведёт к наблюдаемым эффектам только в случае, если она будет превы- шать величину ∆E. Отсюда и получается условие на сопротивление (по порядку величины, за коэффициентами не следим). Довольно трудно изготовить контакт, удовлетворяющий обоим этим требованиям, поэтому кулоновская блокада в одиночных тун- нельных контактах даже при очень низких температурах обычно не наблюдается. Поэтому, чтобы наблюдать эффекты кулоновской блокады, обычно исследуют не туннельные контакты, а мезоскопи- ческие металлические островки или гранулы, у которых собствен- ная ёмкость довольно маленькая и которые связаны с массивными металлическими берегами туннельными контактами с сопротивле- нием, много большим квантового сопротивления.4 I − V характе- ристика этой системы имеет ступенчатые особенности на напряже- ниях, соответствующих изменению среднего числа электронов на островке на единицу. Такие ступенчатые особенности принято на- зывать кулоновской лестницей. Часто контакты такого типа назы- вают одноэлектронными транзисторами. Ниже мы будем исполь- зовать этот термин для обозначения рассматриваемого контакта через островок. Для того чтобы разобраться в физической природе данного эффекта, рассмотрим эквивалентную схему контакта через остро- вок (рис. 1а). Островок связан с двумя проводниками, напряжение между которыми равно V = V2 −V1 , туннельными контактами с ём- костями C1 и C2 и сопротивлениями R1 и R2 , а также через ёмкость Cg — с затвором, имеющим потенциал Vg .5 При этом связь с затво- 3 Мы будем везде подразумевать, что температура записана в энергетических единицах, поэтому константа Больцмана нигде в формулах не возникает. 4 Одними из первых теоретических работ на эту тему были работы [4]. 5 Индекс g — от английского слова gate (затвор). 7
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »