Физика диэлектриков. Щербаченко Л.А. - 27 стр.

                   P = n(α 0 + α 1 )E                                                  (37)
                    где n – число участвующих в поляризации частиц в 1 см          3


                     E – напряжённость поля, действующего на молекулу;
                    α 0 – поляризуемость смещения, не зависящая от температуры;
                    α 1 – поляризуемость, зависящая от температуры.
                    В свою очередь, α 0 = α e + α i + α µ , где α e – поляризуемость элек-
            тронного смещения, α i – поляризуемость ионного смещения и α µ – поля-
            ризуемость, обусловленная смещением упруго связанных диполей. Для ди-
            электриков, не содержащих сильно связанных полярных молекул, α µ = 0 и
            α 0 = α e + α i . Величина α 1 может быть либо эквивалентной поляризуемо-
            стью дипольной ориентации, либо эквивалентной поляризуемостью, ха-
            рактеризующей тепловую ионную поляризацию.
                    В общем случае число слабо связанных частиц, участвующих в по-
            ляризации n1 зависящей от теплового движения, меньше, чем число час-
            тиц, подверженных поляризации смещения n0 . Поэтому
                     P = (n0α 0 + n1α 1 )E                                           (37а)
                    Перейдём теперь к весьма существенному вопросу о том, как связана
            диэлектрическая проницаемость диэлектрика с электрическим моментом
            единицы объёма P , а следовательно, и с молекулярными величинами – по-
            ляризуемостями.


                                        Действующее поле в диэлектрике

              Связь между диэлектрической проницаемостью и поляризуемостью
                 для газов, неполярных жидкостей и кубических кристаллов

                 В предыдущих параграфах были рассмотрены процессы, обуслов-
            ливающие возникновение поляризации диэлектрика, находящегося в элек-
            трическом поле. Каждый отдельный вид поляризации был охарактеризован
            некоторой молекулярной константой, названной поляризуемостью. При
            этом величина поляризуемости была связана с другими молекулярными
            константами диэлектрика для простейших, видов поляризации.
                                          В этом параграфе необходимо решить
                                     задачу о том, как связать макроскопические
                                     параметры, характеризующие поляризованный
                                     диэлектрик с молекулярными константами (в
                                     частности, с поляризуемостью).
                                          Согласно выше изложенному, каждая
                                     единица объёма диэлектрика под действием
                                     поля приобретает электрический момент P .
                    Рис.8            Электрический момент всего диэлектрика
                                     можно найти, если диэлектрик однороден и

                                                                                          27

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com