Исследование комплексной диэлектрической проницаемости твердых диэлектриков при радиочастотах. Щербаченко Л.А - 10 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

(
)
2
2
1
2
2
k
k
g
Cg ∆+
=
ω
. Отсюда найдем активную проводимость контура
1
Cg
k
∆=
ω
. (4)
Из (4) можно сделать вывод, что для определения активной
проводимости
k
g достаточно уменьшить (или увеличить) емкость
колебательного контура относительно его значения при резонансе на
величину
1
C∆ , соответствующую снижению напряжения при
резонансе
1
U
′
до
U
′
707,0
(
2
U
′
). Отрезок
1
2 C∆ получил название
ширины резонансной кривой. По ширине резонансной кривой можно
определить добротность контура
1
Q . При резонансе в контуре без
образца, согласно теории переменных токов
11
1
C
g
R
L
Q
k
k
ω
ω
== . (5)
Так как
1
Cg
k
∆=
ω
, то
1
1
1
C
C
Q
∆
= .
Параметры неизвестного конденсатора (
δ
tgC
x
, ) удобно
выразить через добротность контура. Не присоединяя
x
C ,
настраивают контур в резонанс, измеряют добротность контура
1
Q и
отсчитывают емкость
1
C . По формуле (5) находят проводимость
контура
k
g .
1
1
Q
C
g
k
ω
= . (6)
Добротность
1
Q можно определить по ширине резонансной кривой.
Подключив
x
C и изменяя емкость переменного конденсатора,
добиваются резонанса при другом значении емкости
2
C переменного
конденсатора; измеряют новое значение добротности контура
2
Q . Так
как частота не меняется, то емкость при второй настройке в резонанс
x
CC +
2
должна равняться емкости
1
C , т.е.
21
CCC
x
−= . Общая активная
проводимость
(
)
1
1
2
2
Q
C
Q
CC
gg
x
xk
ω
ω
=
+
=+ . Используя (6) для
проводимости
k
g получим
−=
12
1
11
QQ
Cg
x
ω
. Тогда тангенс угла
диэлектрических потерь:
−
==
12
1
11
QQ
C
C
C
g
tg
x
x
x
ω
δ .
Измеритель добротности – куметр.
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
                  g 2 + (ω∆C1 )
                                   2

                2= k            . Отсюда найдем активную проводимость контура
                         g k2
                g k = ω∆C1 .                                                                    (4)
               Из (4) можно сделать вывод, что для определения активной
            проводимости g k достаточно уменьшить (или увеличить) емкость
            колебательного контура относительно его значения при резонансе на
            величину ∆C1 , соответствующую снижению напряжения при
                                                  U′
            резонансе U 1′ до 0,707U ′ (                  ). Отрезок 2∆C1 получил название
                                                      2
            ширины резонансной кривой. По ширине резонансной кривой можно
            определить добротность контура Q1 . При резонансе в контуре без
            образца, согласно теории переменных токов
                            1 ωL   g
                              =  = k .                                                          (5)
                            Q1 Rk ωC1
                                             1 ∆C1
                Так как g k = ω∆C1 , то        =    .
                                             Q   C1
                          Параметры неизвестного конденсатора ( C x , tgδ ) удобно
            выразить через добротность контура. Не присоединяя C x ,
            настраивают контур в резонанс, измеряют добротность контура Q1 и
            отсчитывают емкость C1 . По формуле (5) находят проводимость
            контура g k .
                                   ωC1
                            gk =       .                                                        (6)
                                    Q1
                Добротность Q1 можно определить по ширине резонансной кривой.
            Подключив C x и изменяя емкость переменного конденсатора,
            добиваются резонанса при другом значении емкости C 2 переменного
            конденсатора; измеряют новое значение добротности контура Q2 . Так
            как частота не меняется, то емкость при второй настройке в резонанс
            C 2 + C x должна равняться емкости C1 , т.е. C x = C1 − C 2 . Общая активная
                                            ω (C 2 + C x ) ωC1
            проводимость g k + g x =                      =    . Используя (6) для
                                                Q2          Q1
                                                                 1  1 
            проводимости g k получим g x = ωC1                    −  . Тогда тангенс угла
                                                                 Q2 Q1 
            диэлектрических потерь:
                         gx            C1
                tgδ =        =                    .
                        ωC x           1  1 
                                 C x    − 
                                       Q2 Q1 

                                       Измеритель добротности – куметр.




PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы