Физические основы электротехники. Щербаков Е.Ф - 119 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

119
Из центра на продолжении оси ωt радиусом r, равным отрезку I
m
проведем окружность. Спроецируем все точки синусоиды на эту окруж-
ность, получим ряд радиусов–векторов, проекция каждого из которых на
вертикальную ось определяет мгновенное значение тока в любой момент
времени. Положение каждого вектора определяется углом ωt + ψ при вра-
щении вектора против часовой стрелки от оси ωt.
В начальный момент времени
проекция r
0
sin ψ = I
m
sin ψ = i
0
, т. е.
равна мгновенному значению тока в момент времени t = 0. Через некото-
рое время (t
1
) вектор повернется на угол ωt
1
и будет составлять с осью ωt
угол ωt
1
+ψ.
Его проекция на вертикальную ось r
1
sin (ωt
1
+ ψ) = I
m
sin (ωt
1
+ ψ) =
i
1
. При t = t
2
проекция вектора r
2
совпадает с вертикальной осью и будет
равна i
2
= I
m
. При дальнейшем вращении вектора его проекции на верти-
кальную ось будут уменьшаться, потом станут отрицательными.
Из сказанного следует: любую синусоидальную величину, изме-
няющуюся во времени, можно изображать вращающимся вектором дли-
ной, равной амплитуде, а угловая скорость вращения – угловой частоте
этой синусоидальной величины. Начальное положение вращающегося век-
тора определяется начальной фазой
синусоидальной величины. Вращение
вектора направлено противоположно вращению часовой стрелки.
Совокупность векторов, изображающих на одном чертеже несколько
синусоидальных величин одной частоты называется, векторной диаграм-
мой. В связи с тем, что векторы имеют одну частоту ω, то их взаимное
расположение не меняется. Поэтому, при построении векторных диаграмм
один вектор можно направить произвольно, обычно
горизонтально или
вертикально, остальные привязывать к нему в соответствии с углами сдви-
га фаз и оси координат не показывать.
Рис. 11.9. Векторное изображение синусоидальных токов:
ψ – начальная фаза; ωt
1
– промежуток времени; I
m
– амплитудное
значение тока

Страницы