Физические основы электротехники. Щербаков Е.Ф - 155 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

155
Индуктивное сопротивление Х
L
= ωL = 2πfL прямо пропорционально
частоте и на графике выражается прямой линией (рис. 15.5, а). Емкостное
сопротивление Х
С
= 1/ωC обратно пропорционально частоте (на графике –
гипербола). При резонансной частоте реактивное сопротивление равно ну-
лю, а полное – равно активному. С увеличением частоты увеличивается
индуктивное сопротивление и полное сопротивление становится больше
активного. При уменьшении частоты увеличиваются емкостное и полное
сопротивления.
При резонансной частоте напряжение и ток совпадают по фазе, цепь
носит
активный характер, а угол φ = 0. Индуктивное и емкостное сопро-
тивления равны и находятся в противофазе (рис. 15.5, б).
При резонансной частоте индуктивное напряжение U
L
= 0, так как Х
L
= 0. При увеличении частоты индуктивное напряжение увеличивается. При
частотах меньших резонансной сопротивление цепи носит емкостной ха-
рактер и угол сдвига фаз в цепи отрицательный (φ < 0).
15.2. Резонанс токов
Резонанс токов наблюдается в разветвленных электрических цепях
синусоидального тока. Обратимся к рис. 15.6, а. Представим, что I
L1
= I
C2
,
т. е. реактивные токи двух параллельных ветвей равны между собой и на-
ходятся в противофазе друг к другу. В этом случае I
X
= I
L1
– I
C2
= 0.
Общий ток цепи I = I
R1
+ I
R2
. Угол сдвига фаз между общим током и
напряжением будет равен нулю. На рис. 15.6, б приведена векторная диа-
грамма при резонансе токов.
Рис. 15.5. Зависимости сопротивления от частоты (а); резонансные
кривые – зависимости тока, напряжения и коэффициента
мощности от частоты (
б)

Страницы