Сопротивление материалов. Часть II. Селиванов Ю.Т. - 47 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Однако
FdSV
=
.
После подстановки в формулу (6.3) получим:
g
FdS
dm
γ
=
. (6.4)
Как известно из курса теоретической механики нормальное ускорение может быть найдено по формуле
RW
n
2
ω=
. (6.5)
Запишем условие равновесия для половины обода маховика (рис. 6.4).
Рис. 6.4
Интенсивность действия распределенной нагрузки может быть найдена по формуле
d
S
dmW
q
n
=
. (6.6)
Подставим в выражение (6.6) выражения (6.4) и (6.5):
g
RF
q
γω
=
2
.
Усилия
N противодействуют распределенной нагрузке, следовательно:
qRN 22
=
,
откуда
g
FR
qRN
γω
==
22
.
Динамическое напряжение может быть определено по формуле
g
R
F
N γω
==σ
22
д
. (6.7)
6.3. НАПРЯЖЕНИЯ ПРИ УДАРЕ
Если груз, двигаясь с некоторой скоростью, приходит в соприкосновение с неподвижной системой, то это
явление называется ударом. При этом предполагается, что удар неупругий, т.е. груз после соприкосновения с
системой движется совместно с ней. В тот момент, когда скорость перемещения груза становится равной 0, де-
формации конструкции и напряжения в ней достигают своих наибольших значений.
Целью расчета на удар является определение наибольших деформаций и напряжений. В основе прибли-
женной теории удара, рассматриваемой в курсе сопротивления материалов, лежит гипотеза о том, что эпюра пе-
ремещений системы от воздействия груза
P
при ударе подобна эпюре перемещений, возникающих от этого же
груза, но действующего статически.
Рассмотрим падение груза
P
с высоты
h
на двухопорную балку. Эпюра наибольших динамических про-
гибов изображена на рис. 6.5.

Страницы