Методы и алгоритмы решения задач в моделях оптических покрытий. Севастьянов Л.А - 108 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

108
( ) 1 cos(2 )
x
T x t
a
. (6.29)
Математически это обстоятельство можно учесть, если распределение
напряженности поля на экране
( , )xz
, ранее считавшееся константой
0
,
представить в виде:
0
( , ) ( )x z T x
. (6.30)
Возвращаясь к (6.21) и используя обычные приближения,
применяемые к случаю дифракции Фраунгофера, получим
/2
0
0
/2
0
( , ) exp ( ) 1 cos(2 ) exp( )
4
aN
aN
x
x z i kr t ik x dx
a
r
(6.31)
Здесь под числом N следует понимать число периодов функции
пропускания экрана.
Интеграл в (6.31) можно вычислить, выразив косинус через
экспоненты. В результате интегрирования получим
0
0
0
( , ) exp[ ( )]
4
sin( ) sin[( 2 ) ] sin[( 2 ) ]
2 2 2
[2 ]
22
x z i kr
r
N N N
ak ak ak
tt
k
kk
aa
(6.32)
Действие решетки с гармонической функцией прозрачности
существенно отличается от действия щелевой решетки. В то время как
щелевая решетка обеспечивает появление в зоне дифракции Фраунгофера
множества максимумов напряженности поля, гармоническая решетка
имеет только три максимума. Часто эти максимумы называют порядками
дифракции. Нулевой порядок дифракции описывается первым слагаемым в
квадратных скобках; это просто дифракционная картина экрана как
некоего целого объекта, Этот порядок имеет максимальное значение при

Страницы