Методы и алгоритмы решения задач в моделях оптических покрытий. Севастьянов Л.А - 53 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

53
может стать отрицательным при
/2
it
, и в том случае фазы
R
и
A
отличаются друг от друга на . Аналогичное рассмотрение можно
провести для случая, когда вторая среда оптически менее плотна, чем
первая.
Для нормального падения
0
i
и, следовательно,
0
t
; тогда
соотношения (3.19) и (3.20) примут вид
22
, ,
11
T A T A
nn

(3.23)
11
, R .
11
nn
R A A
nn

(3.24)
3.3. Отражательная и пропускательная способности;
поляризация при отражении и преломлении.
Рассмотрим теперь, как энергия поля падающей волны распределяется
между двумя вторичными полями.
Интенсивность света (снова считаем
1
), согласно (2.65), равна
(3.25)
Поэтому количество энергии в первичной волне, которое попадает на
единицу площади поверхности раздела за 1 сек, будет равно
2
1
cos cos .
4
ri
ii
cn
J S A
(3.26)
Для отраженной и преломленной волн энергия, покидающая единицу
площади поверхности раздела за 1 сек, определяется подобными же
выражениями, а именно:
22
12
cos cos , cos cos
44
r r t t
i i t t
cn cn
J S R J S T
(3.27)
Отношения

Страницы