ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
52
Можно решить уравнения (3.18) относительно компонент отраженной
и прошедшей волн, выразив их через компоненты падающей волны. Вновь
используя соотношение
n
,получим
11
2 1 1 2
2 cos 2 cos
, ,
cos cos cos cos
ii
i t i t
nn
T A T A
n n n n
(3.19)
2 1 1 2
2 1 1 2
cos cos cos cos
, R
cos cos cos cos
i t i t
i t i t
n n n n
R A A
n n n n
(3.20)
Уравнения (3.19) и (3.20) называются формулами Френеля. Впервые
они были выведены Френелем в несколько менее общем виде в 1823 г. на
основе его теории, рассматривавшей свет как колебания упругой среды.
Эти соотношения пишутся обычно в другой форме, которую можно
получить из (3.19) и (3.20), используя закон преломления (3.8), а именно в
форме
2sin cos 2sin cos
, ,
sin cos sin
t i t i
i t i t i t
T A T A
(3.21)
sin
, R .
sin
i t i t
i t i t
tg
R A A
tg
(3.22)
Так как
i
и
t
вещественны (случай полного внутреннего отражения
пока исключаем), то тригонометрические функции, стоящие в правой
части уравнений (3.21) и (3.22), также вещественны. Следовательно, фаза
каждой компоненты отраженной и прошедшей волн либо равна по фазе
соответствующей компоненты падающей волны, либо отличается от нее на
. Так как знаки
T
и
T
совпадают со знаками
A
и
A
, фаза прошедшей
волны равна фазе падающей. В случае же отраженной волны фаза будет
зависеть от относительных значений
i
и
t
. Если оптическая плотность
второй среды больше, чем первой
21
, то
ti
; и поэтому, согласно
(3.20), знаки
R
и
A
различны и фазы отличаются друг от друга на .
При этом значение
it
tg
положительно, но знаменатель
it
tg
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 50
- 51
- 52
- 53
- 54
- …
- следующая ›
- последняя »
