ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
50
магнитные проницаемости фактически будут отличаться от единицы на
пренебрежимо малые величины, и поэтому мы положим
12
1
.
Пусть
A
— амплитуда электрического вектора поля падающей волны,
будем считать ее комплексной величиной с фазой, равной постоянной
части аргумента волновой функции. Переменная ее часть имеет вид
11
sin cos
.
t
ii
i
r s x z
tt
(3.10)
Разложим каждый вектор на две компоненты - параллельную
(снабдим ее индексом
) и перпендикулярную (индекс ) плоскости
падения. Выбор положительных направлений для параллельных
компонент указан на рис. 8. Перпендикулярные компоненты
располагаются перпендикулярно к плоскости рисунка.
Тогда компоненты электрического вектора поля падающей волны
запишутся в виде
cos exp , exp ,
sin exp .
ii
x i i y i
i
z i i
E A i E A i
E A i
(3.11)
Компоненты магнитного вектора сразу же получаются (при
1
) из
соотношения (2.61)
.H s E
(3.12)
Отсюда
1
1
1
cos exp ,
exp ,
sin exp .
i
x i i
i
yi
i
z i i
H A i
H A i
H A i
(3.13)
Аналогично, если
и RT
— комплексные амплитуды прошедшей и
отраженной волн, то соответствующие компоненты электрического и
магнитного векторов равны следующим величинам.
Поле прошедшей волны
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- …
- следующая ›
- последняя »
