ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
49
Следовательно,
sin sin
rt
. Используя (3.5), мы находим, что
cos cos
ri
, поэтому
ri
(3.7)
Это соотношение вместе с утверждением, что нормаль
r
s
к
отраженной волне лежит в плоскости падения, составляет закон
отражения.
Используя соотношение
n
, из (3.6) найдем также
1 2 2 2
12
2 1 1
sin
.
sin
i
t
n
n
n
(3.8)
Соотношение
21
sin / sin /
it
nn
вместе с утверждением, что нормаль
()t
s
к преломленной волне лежит в плоскости падения, составляет закон
преломления (или закон Снеллиуса).
Если
2 1 12
, то 1n n n
, и мы говорим, что оптическая плотность
второй среды больше, чем первой. В этом случае, учитывая (3.6), имеем
12
1
sin sin sin
t i i
n
(3.9)
так что для каждого угла падения существует вещественный угол
преломления
t
. Однако если вторая среда оптически менее плотна, чем
первая (т. е. если
12
1n
), то вещественное значение
t
мы получим лишь
для таких углов падения
i
, для которых
12
sin
i
n
. Для больших значений
i
; имеет место так называемое полное внутреннее отражение.
3.2. Формулы Френеля.
Здесь мы рассмотрим амплитуды отраженной и преломленной волн.
Предположим, что обе среды (однородные и изотропные) обладают
нулевой проводимостью и, следовательно, совершенно прозрачны; их
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- …
- следующая ›
- последняя »
