ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
62
Здесь мы будем заниматься лишь диэлектрической слоистой средой.
4.2. Основные дифференциальные уравнения.
Рассмотрим плоскую гармоническую электромагнитную волну,
распространяющуюся через слоистую среду. В частном случае, когда
волна поляризована линейно и ее электрический вектор перпендикулярен к
плоскости падения, мы будем говорить о поперечной электрической волне
(обозначаемой
TE
); если она поляризована линейно и ее магнитный вектор
перпендикулярен к плоскости падения, мы будем говорить о поперечной
магнитной волне (обозначаемой
TM
). Любую произвольно
поляризованную плоскую волну можно разложить на две волны, одна из
которых является волной
TE
-типа, а другая —
TM
-типа. Так как
граничные условия двух поляризаций на поверхности раздела не зависят
друг от друга (смотрите тему 3), то эти две волны также будут взаимно
независимы. Более того, если поменять местами
E
и
H
и одновременно
и , то уравнения .Максвелла не изменятся. Поэтому любую теорему,
относящуюся к
TM
-волнам, сразу же можно вывести из соответствующего
результата для
TE
-волн с помощью такой замены. Таким образом,
достаточно изучить подробно лишь
TE
-волны.
Возьмем в качестве плоскости падения плоскость
yz
, причем
z
—
направление поперек слоев. Для волны
TE
-типа
0
yz
EE
, и уравнения
Максвелла переходят в следующие шесть скалярных уравнений
(зависимость от времени предполагается в виде
exp it
):
0,
y
x
x
H
Hi
E
y z c
(4.2)
0,
xz
HH
zx
(4.3)
0,
y
x
H
H
xy
(4.4)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 60
- 61
- 62
- 63
- 64
- …
- следующая ›
- последняя »
