Механика жидкости и газа в аэрокосмической технике: Электронное мультимедийное пособие. Шахов В.Г - 65 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

Угол между вектором скорости невозмущенного потока и плоскостью, касательной к

скачку (не превышающий π/2), называют местным углом наклона скачка и обозначают β (рис.

37). Угол между векторами скорости до и после скачка обозначают θ и называют местным

углом поворота потока.

При обтекании тел с затупленной головной частью всегда возникают отсоединенные

скачки уплотнения (рис. 37). На тонком заостренном теле (например, в форме клина) может

образовываться присоединенный скачок (рис. 38).

Рис. 38 Присоединенный скачок уплотнения

В дальнейшем ограничимся рассмотрением плоских скачков уплотнения, имеющих вид

бесконечной плоскости. Для них углы θ и β остаются постоянными вдоль скачка.

Скачок называют прямым, если он перпендикулярен скорости потока, т. е. θ = π/2. В

этом случае направление течения за скачком не изменяется (β = 0). В случае θ < π/2 имеем

косой скачок уплотнения.

Так как при возникновении скачков уплотнения нарушается предположение о

непрерывности функций, описывающих изменение газодинамических параметров, нельзя

применять уравнения неразрывности, движения и энергии, выведенные выше. Для таких

течений можно использовать так называемый метод контрольного объема.