ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Штрихпунктирная линия на этом рисунке соединяет точки кривой, для которой M
2
= 1.
Если β оказывается в области, расположенной выше этой линии, то за скачком течение будет
дозвуковым, если ниже – сверхзвуковым.
На основании (138) при переходе через скачок остается неизменным отношение p
0
/ρ
0
.
Однако полное давление p
0
и плотность изоэнтропически заторможенного потока ρ
0
за скачком
будут меньше, чем до скачка. Это связано с необратимым переходом на скачке части
кинетической энергии потока в теплоту.
Потери полного давления на скачке характеризуют коэффициентом изменения полного
давления
01
02
p
p
. (146)
По определению полные давления – давления изоэнтропически заторможенных потоков.
Поэтому из формул (130), (142) и (146) выражение для ζ преобразуется к виду
1
22
1
1
1
22
1
1
1
sin
1
1
2
1
1
sin
1
2
M
M
.
На рис. 41 приведен график изменения ζ с ростом M
1
sinβ. С увеличением M
1
sinβ растет
интенсивность скачка, увеличиваются потери кинетической энергии, приводящие к
уменьшению давления торможения за скачком и снижению ζ.
Рис. 41 Зависимость коэффициента изменения полного давления от параметра M
1
sinβ
Необратимые потери давления торможения за скачком вызывают увеличение энтропии в
этой области течения. Использование формул (116), (138) и определения ζ позволяет получить
формулу
lnln
2
1
1
2
12 vv
c
p
p
csss
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 67
- 68
- 69
- 70
- 71
- …
- следующая ›
- последняя »
