ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Из этих формул следует, что с увеличением M
1
sinβ давление и температура за скачком растут
неограниченно. Плотность также увеличивается, но не беспредельно. При M
1
sinβ → ∞ из (143)
получаем
1
1
1
2
.
Для воздуха ρ
2
/ρ
1
→ 6.
Неизменность касательной и уменьшение нормальной составляющей скорости при
переходе через скачок уплотнения приводят в общем случае к скачкообразному изменению не
только величины, на и направления скорости. Из рис. 39 следует, что
tg)tg(
1
2
n
n
V
V
.
Учитывая соотношения (140), (131), (129) и очевидные геометрические соотношения (см. рис.
39), получаем выражение
tg
1
1
sin
1
1
2
)tg(
22
1
M
. (145)
На рис. 40 приведен график этой зависимости. Штриховая линия здесь проведена через
точки, соответствующие максимальным значениям θ, при которых скачок остается
присоединенным и плоским.
Рис. 40 Зависимость угла поворота потока от угла наклона скачка при различных числах Маха
Из рисунка видно, что при заданном числе Маха каждому углу θ < θ
max
(M
1
)
соответствуют два значения угла β. Дополнительные исследования показывают, что чаще всего
реализуются слабые скачки уплотнения, которым соответствуют меньшие значения β.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 66
- 67
- 68
- 69
- 70
- …
- следующая ›
- последняя »
