Электростатика. Шашкова Л.В - 15 стр.

более реальны, чем меридианы и параллели на земном шаре.
      Однако силовые линии можно сделать «видимыми». Если продолгова-
тые кристаллики диэлектрика (например, хинина) хорошо перемешать в вяз-
кой жидкости (например, в касторовом масле) и поместить туда заряженные
тела, то вблизи этих тел кристаллики выстроятся в цепочки вдоль линий на-
пряженности.
      Если поле создается точечным зарядом, то линии напряженности – ра-
диальные прямые, выходящие из заряда, если он положителен, и входящие в
него, если заряд отрицателен. Силовые линии не замкнуты, они начинаются
на положительных зарядах и оканчиваются на отрицательных (рисунок 1.8).




                             Рисунок 1.8

      В случае плоского конденсатора (две параллельные металлические
пластины, заряженные разноименными зарядами) все силовые линии, исхо-
дящие из одной пластины, заканчиваются на второй (рисунок 1.9). Это озна-
чает, что при заряжении одной пластины на другой возникает индуцирован-
ный заряд равной величины. Далее, в средней части конденсатора силовые
линии имеют вид параллельных линий, расположенных одинаковой густо-
той.
      Следовательно, напряженность поля в плоском конденсаторе одинако-
ва в разных точках поля. Такое поле является простейшим и называется од-
нородным. Вблизи краев пластин силовые линии искривляются, т.е. поле де-
лается неоднородным.
      Чтобы с помощью линий на-             +    +    +     +   +
пряженности можно было характе-
ризовать не только направление,
но и значение напряженности
электростатического поля, услови-
лись проводить их с определенной
густотой: число линий напряжен-             –    –    –     –   –
ности, пронизывающих единицу
площади поверхности, должны                     Рисунок 1.9
быть равны модулю вектора Е .
                                                                      15