Проверка законов абсолютно черного тела. Шелкунова З.В - 2 стр.

                                                             - оно неполяризовано, т.е. направления векторов напряженно-
                                                                    ρ   ρ
                                                               сти E и H хаотически меняются во времени во всех точках
                                                               пространства полости.

            ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 1                                Рассмотрим замкнутую полость, стенки которой име-
                                                              ют одинаковую температуру Т. При равновесном излучении
  ПРОВЕРКА ЗАКОНОВ АБСОЛЮТНО ЧЕРНОГО                          стенки полости будут излучать и поглощать электромагнит-
                 ТЕЛА                                         ные волны так, что в 1 с количество излученной энергии
                                                              будут равно поглощенной энергии. Так как излучение рас-
      Цель работы: Исследование зависимости спектраль-        пространяется с конечной скоростью, то внутри полости
 ной плотности энергетической светимости абсолютно чер-       будет электромагнитное поле с постоянной объемной плот-
 ного тела. Снятие зависимости напряжения на термостол-       ностью энергии
 бике от температуры внутри печи с помощью термопары.
       Приборы и принадлежности:                                                  U=
                                                                                    1
                                                                                    2
                                                                                           (              )
                                                                                      εε 0 E 2 + µµ 0 H 2 .
     1. измерительное устройство ФПК11,
     2. объект исследования (печь),                               Плотность энергии можно представить в виде разло-
     3. термостолбик,                                         жения по частоте ω и длине волны λ
                                                                                       ∞           ∞
     4. стойка,
                                                                                  U = ∫ U ω dω = ∫ U λ dλ ,
     5. штатив.                                                                        0           0

          ЗАКОНЫ ТЕПЛОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ                          где (U ω dω ) и (U λ dλ ) - объемные плотности энергии излу-
       Тепловым излучением называется перенос теплоты с       чения, приходящиеся на интервал частот (ω , ω + dω ) или
 помощью электромагнитных волн. Теплообмен между те-          длин волн (λ , λ + dλ ) ;
 лами происходит путем испускания и поглощения теплово-            U ω , U λ - спектральные плотности лучистой энергии
 го излучения.
                                                                                  ω             λ          2πc
      Все нагретые тела излучают электромагнитные волны.                    U λ = Uω ; U λ = Uω ; λ =          .
                                                                              λ                ω              ω
       Электромагнитное излучение, находящееся в термо-            В случае равновесного излучения спектральная плот-
  динамическом равновесии с веществом, называется равно-      ность U ω зависит от частоты ω, температуры измерений Т
  весным тепловым излучением, которое характеризуется сле-    и свойств среды, занимающей полость.
  дующими свойствами:
- оно однородно, т.е. имеет единственную плотность во всех        Основная задача теплового излучения состоит в нахо-
  точках внутри полости;                                      ждении функции U ω = U ω (ω , T ) .
- оно изотропно, т.е. все возможные направления излучения
  внутри полости равновероятны;