Составители:
Рубрика:
волновыми векторами k и k` падающего и отраженного луча
соответственно. Пусть
k` - k = G (15)
При упругом рассеянии:
| k` | = | k | = 2π/λ. (16)
Возводя (15) в квадрат, с учетом (16) получаем:
2kG + G
2
= 0. (17)
C другой стороны, из рис. 5 видно, что
G = 2k sin
θ
. (18)
Но, согласно (14), sin
θ
= nλ/2d. Следовательно, с учетом (16) соотношение
(18) запишется в виде:
G = 2πn/d,
Или, пользуясь (12), будем иметь:
_________________
G = 2πn b
0
= 2πn√h
2
b
1
2
+ k
2
b
2
2
+ l
2
b
3
2
. (19)
Поскольку вектор G ортогонален системе плоскостей (hkl), то он
коллинеарен b, и можно написать:
G = 2πn b
0
= n g (20)
где g = 2π b
0
. Вектор g также называют вектором обратной решетки.
Так как (a
i
b
i
) = 1, то c учетом (9) и (10) для любого узла решетки:
(а
n
g) = 2π(a
n
b
0
) = 2π(n
1
h + n
2
k + n
3
l) = 2πq (21)
где q = 1,2,3,… Следовательно,
exp (iga
n
) = exp(2πiq) = 1 (22)
Дифракция рентгеновских лучей на кристаллической решетке
используется для экспериментального определения структуры
кристаллов. Вместо рентгеновских лучей можно применять также пучки
ускоренных электронов, медленных нейтронов и других частиц.
В
методе Лауэ узкий немонохроматический пучок рентгеновских лучей
с набором длин волн в широком интервале значений направляют на
монокристаллический образец К, закрепленный в специальном держателе
(Рис. 6). Из этого пучка дифракцию испытывают лишь лучи с теми
длинами волн λ, которые падают на соответствующие атомные плоскости
ММ под углом θ, удовлетворяющим закону Вульфа-Брэгга (14). На
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 9
- 10
- 11
- 12
- 13
- …
- следующая ›
- последняя »
