Составители:
Рубрика:
D = 1/b = q/b
0
(11)
где b
0
= hb
1
+ kb
2
+ lb
3
, b =|b|, b
0
= |b
0
|.
Из (11) следует, что расстояния d между соседними плоскостями ( ∆q
=1) равны между собой:
d = 1/b
0
= (h
2
b
1
2
+ k
2
b
2
2
+ l
2
b
3
2
)
–1/2
(12)
Кристаллические плоскости отсекают на осях координат отрезки,
равные:
x
q
= a
1
q/h, y
q
= a
2
q/k, z
q
= a
3
q/l. (13)
Очевидно, что если q/h, q/k и q/l – целые числа, то соответствующая
плоскость пересекает координатные оси в узловых точках.
1.4. Дифракция волн в кристалле.
Обычно для исследования структуры кристаллов используют дифракцию
волн, которые взаимодействуют с атомами. С помощью дифракции можно
определить размеры элементарных ячеек и положения ядер в ячейках.
При этом обычно используется
дифракция рентгеновских лучей
(электромагнитных волн) или нейтронов с длинами волн, λ, сравнимыми с
постоянной решетки, а. Для исследования кристаллов требуется
рентгеновское излучение с энергией квантов от 10 до 50 КэВ. Длина
волны де-Бройля нейтронов сравнима с постоянной решетки при энергиях
нейтронов порядка 0,08 эВ.
Лучи (или частицы) отражаются от кристаллических плоскостей,
задаваемых
индексами Миллера (hkl). Из геометрических соображений
вытекают условия Вульфа – Брэгга для дифракционных максимумов n –
го порядка:
2d sin
θ
= nλ (14)
где n = 1,2,3,…- порядок дифракции, d = d(h,k,l) – расстояние между
плоскостями, θ - угол между падающим лучом и плоскостью кристалла
(Рис. 5). Условие (14) удобно записать в виде соотношения между
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- …
- следующая ›
- последняя »
