Физические методы исследования полимеров. Шестаков А.С. - 18 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

18
подложка (называется компенсатором) помещается в одно плечо интерфе -
рометра для уравнивания длин оптических путей в обоих направлениях.
Если падающий свет явля-
ется монохроматическим, то
сигнал детектора (или интерфе -
рограмма) проходит ряд макси-
мумов (оба световые луча будут
в одной фазе , когда они возвра-
щаются в расщепитель пучка ) и
минимумов (при возвращении в
расщепитель пучка оба световых
луча находятся в противофазе).
При постоянном движении зер-
кала сигнал осциллирует от мак-
симума к минимуму (для движе-
ния зеркала на каждую четверть
волны) (рис.17, а).
Если же падающий свет
является полихроматическим, то
сигнал детектора (или интерфе -
рограмма) представляет собой
результирующий сигнал для ка -
ждой частоты падающего света.
Выходной сигнал (рис.17, б)
представляет собой сумму всех
косинусных осцилляций, кото-
рые вызываются всеми оптиче-
скими частотами, содержащими-
ся в падающем полихроматиче-
ском излучении. Интерферо-
грамма содержит информацию
об интенсивности каждой часто-
ты в спектре .
С помощью компьютера
каждая индивидуальная частота
выделяется из сложной интерферограммы (Фурье -преобразование ). Затем
эти сигналы преобразуются в привычный инфракрасный спектр. Запись,
обсчёт и преобразование всего спектра занимают всего лишь несколько се -
кунд. В обычных спектрометрах для записи требуется несколько минут
(при хорошем разрешении до 20-30 мин.).
1.3.
Спектроскопия ядерного магнитного резонанса (ЯМР)
Метод ЯМР основан на взаимодействии магнитной компоненты
электромагнитного поля с магнитными моментами атомных ядер. Атом-
ные ядра, имеющие нечётное число протонов , обладают собственным мо-
Рис.16 Схема интерферометра Михель-
сона.
Рис.17 Выходной сигнал для интер-
ферометра Михельсона как функция
расположения зеркала (x) для моно-
хроматического (а) и широкополос-
ного (б) источника света. Нуль отно-
сится к положению зеркала, при ко -
тором обеспечивается одинаковый
оптический путь для двух плеч ин-
терферометра. 
                                         18
подлож ка (назыв ае т ся компе нсат ором) поме щае т ся в одно пле ч о инт е рфе -
роме т ра дляурав нив аниядлин опт ич е ских пут е й в обоих направ ле ниях.
                                                        Е сли падаю щий св е т яв ля-
                                                е т ся монохромат ич е ским, т о
                                                сигнал де т е ктора (или инт е рфе -
                                                рограмма) проходит ряд макси-
                                                мумов (оба св е т ов ые луч а будут
                                                в одной фазе , когда они в озв ра-
                                                щаю т ся в расще пит е ль пуч ка) и
                                                минимумов (при в озв раще нии в
                                                расще пит е ль пуч ка оба св е т ов ых
                                                луч а находят ся в прот ив офазе ).
Рис.16 С хе ма инт е рфе роме т ра М ихе ль- При пост оянном дв иж е нии зе р-
сона.                                           кала сигнал осц иллируе т от мак-
                                                симума кминимуму (для дв иж е -
                                                ния зе ркала на каж дую ч е т в е рт ь
                                                в олны) (рис.17, а).
                                                        Е сли ж е падаю щий св е т
                                                яв ляе т ся полихромат ич е ским, т о
                                                сигнал де т е ктора (или инт е рфе -
                                                рограмма) пре дст ав ляе т собой
                                                ре зульт ирую щий сигнал для ка-
                                                ж дой ч аст от ы падаю ще го св е т а.
                                                В ыходной сигнал (рис.17, б)
                                                пре дст ав ляе т собой сумму в се х
 Рис.17 В ыходной сигнал для инт е р- косинусных осц илляц ий, кот о-
 фе роме т ра М ихе льсона какфункц ия рые в ызыв аю т ся в се ми опт ич е -
 располож е ния зе ркала (x) для моно- скими ч аст от ами, соде рж ащими-
 хромат ич е ского (а) и ш ирокополос- ся в падаю ще м полихромат ич е -
 ного (б) ист оч ника св е т а. Нуль от но- ском излуч е нии. И нт е рфе ро-
 сит ся кполож е нию зе ркала, при ко- грамма соде рж ит информац ию
 т ором обе спе ч ив ае т ся одинаков ый об инт е нсив ност и каж дой ч аст о-
 опт ич е ский пут ь для дв ух пле ч ин- т ы в спе ктре .
 т е рфе роме т ра.                                     С помощью компью т е ра
                                                каж дая индив идуальная ч аст от а
в ыде ляе т ся из слож ной инт е рфе рограммы (Ф урье -пре образов ание ). Зат е м
эт и сигналы пре образую т ся в прив ыч ный инфракрасный спе ктр. Запись,
обсч ё т и пре образов ание в се го спе ктра занимаю т в се го лиш ь не сколько се -
кунд. В обыч ных спе ктроме т рах для записи т ре буе т ся не сколько минут
(при хорош е м разре ш е нии до 20-30 мин.).

        1.3. Спе ктр о ско пия яде р но го ма гнитно го р е зо на нса (ЯМ Р )
       М е т од ЯМ Р основ ан на в заимоде йст в ии магнит ной компоне нт ы
эле ктромагнит ного поля с магнит ными моме нт ами ат омных яде р. Ат ом-
ные ядра, име ю щие не ч ё т ное ч исло прот онов , обладаю т собст в е нным мо-

Страницы