Молекулярная физика. Термодинамика. Шишлянникова Л.М. - 26 стр.

UptoLike

Составители: 

25
[]
=
2
1
1
м
Дж
α
.
Рис. 3
Рассмотрим поверхность жидкости, опирающуюся на некоторый
плоский контур (рис. 3, а).
Если поверхность жидкости не плоская, то стремление ее к
сокращению приведет к возникновению дополнительного давления
Р
.
Если поверхность выпуклая, то
Р
положительно (рис. 3, в), если
поверхность вогнутая
Р
отрицательно (рис. 3, с). В последнем случае
поверхностный слой, стремясь сократиться, растягивает жидкость.
Естественно предположить, что величина дополнительного давления
должна зависеть от величины силы поверхностного натяжения жидкости и
от степени искривленности ее поверхности, иначе говоря, от
коэффициента поверхностного натяжения
α
и радиуса кривизны
поверхности
R
. Характер зависимости тоже очевиден: дополнительное
давление должно быть пропорционально коэффициенту поверхностного
натяжения и обратно пропорционально радиусу кривизны поверхности
жидкости:
,
R
~Р
α
т. е. величина добавочного давления возрастает с увеличением
коэффициента поверхностного натяжения
α
и уменьшением радиуса
кривизны поверхности
R
.
Вычислим добавочное давление для сферической поверхности
жидкости. Для этого рассечем мысленно сферическую каплю жидкости
диаметральной плоскостью на два полушария (рис. 4). Из-за
поверхностного натяжения оба полушария притягиваются друг к другу с
силой, равной
.RlF
παα 2==
(1)