ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
65
21
dSdS <−
и
.dSdS 0
21
>+
Из уравнения (1) следует, что количество теплоты, сообщенной
рабочему телу при бесконечно малом обратимом изменении его состояния,
,ТdSQ
=
δ
где
Т
– температура рабочего тела.
В случае необратимого процесса
T
Q
dS
δ
>
и
,dSTQ
⋅<
δ
где
Т
– температура того источника теплоты, который сообщает рабочему
телу энергию
Q
δ
в рассматриваемом процессе бесконечно малого
изменения состояния этого тела.
Для произвольного процесса
.dSTQ
⋅≤
δ
Знак равенства относится к обратимым процессам, знак неравенства – к
необратимым. Заменяя элементарную теплоту
Q
δ
по первому закону
термодинамики
,AdUQ
δδ
+=
приведенное выше неравенство можно записать в следующей форме:
.AdUТdS
δ
+≥
Последнее неравенство объединяет оба закона термодинамики.
Если процесс обратимый, то из последнего неравенства следует, что
()
ТdSdUA −−=
δ
или
()
.SdTТSUdA −−−=
δ
Обозначим
.TSUF −=
Функция
F
представляет собой разность двух функций состояния тела, а
поэтому также является новой функцией его состояния. Эту величину
называют свободной энергией.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 64
- 65
- 66
- 67
- 68
- …
- следующая ›
- последняя »
