Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 171 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

171
Рождение и распад заряженных бозонов Хиггса
Стратегия поиска заряженного бозона Хиггса зависит от
величины его массы, которая определяет как сечения, так и
наблюдаемые моды распада. Для области масс Н-бозона ниже
массы t-кварка основным механизмом образования служит
распад t-кварка
t → H
+
b , и доминирует канал распада Н-бозона с образование τ-
лептона H
+
→τ
+
ν. Выше области масс t-кварка рождение Н-бозона
происходит в основном за счет слияния глюона g и b-кварка (gb
→ t H
+
). В этой области больших масс Н-бозона доминирует
распад на t и b-кварк Н
+
→ t b. Распад на τ
+
ν остается значимым и
более удобным для выделения.
Процесс gg → tTbH является важным для области масс Н-
бозона вблизи массы t-кварка. Поскольку LHC служит
«фабрикой» ttT-рождения, легкий бозон Хиггса может также
рождаться через процессы qqT, gg → ttT→ tTbH
+
. Помимо
доминирующих механизмов рождения, другие процессы также
могут давать вклад в рождение легкого бозона Хиггса. Например,
процесс одиночного образования t-кварка или диаграммы с tTbH
+
в
конечном состоянии, но не использующих образование ttT-пары. В
последующих результатах моделирования вклад одиночного
рождения t-кварка не учитывался.
Сечения рождения заряженного бозона Хиггса
оценивались для двух сценариев MSSM: сценарий А, где распад
Н+ - бозона с образованием суперсимметричных частиц (SUSY-
частиц) подавлен, и сценарий В, в котором масса самого легкого
бозона Хиггса h максимальна. Параметры этих сценариев
приведены ниже. 
        Рождение и распад заряженных бозонов Хиггса

        Стратегия поиска заряженного бозона Хиггса зависит от
величины его массы, которая определяет как сечения, так и
наблюдаемые моды распада. Для области масс Н-бозона ниже
массы t-кварка основным механизмом образования служит
распад t-кварка
t → H+b , и доминирует канал распада Н-бозона с образование τ-
лептона H+→τ+ν. Выше области масс t-кварка рождение Н-бозона
происходит в основном за счет слияния глюона g и b-кварка (gb
→ t H+). В этой области больших масс Н-бозона доминирует
распад на t и b-кварк Н+→ t b. Распад на τ+ν остается значимым и
более удобным для выделения.
        Процесс gg → tTbH является важным для области масс Н-
бозона вблизи массы t-кварка. Поскольку LHC служит
«фабрикой» ttT-рождения, легкий бозон Хиггса может также
рождаться через процессы qqT, gg → ttT→ tTbH+. Помимо
доминирующих механизмов рождения, другие процессы также
могут давать вклад в рождение легкого бозона Хиггса. Например,
процесс одиночного образования t-кварка или диаграммы с tTbH+ в
конечном состоянии, но не использующих образование ttT-пары. В
последующих результатах моделирования вклад одиночного
рождения t-кварка не учитывался.
        Сечения рождения заряженного бозона Хиггса
оценивались для двух сценариев MSSM: сценарий А, где распад
Н+ - бозона с образованием суперсимметричных частиц (SUSY-
частиц) подавлен, и сценарий В, в котором масса самого легкого
бозона Хиггса h максимальна. Параметры этих сценариев
приведены ниже.




                              171

Страницы