Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 172 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

172
Здесь М SUSY обозначает мягкий массовый параметр
нарушения SUSY в секторе сфермионов, µ параметр смешивания
хиггсино, М2 и М3 мягкие массовые параметры нарушения SUSY
в SU(2) секторе глюино и gaugino, соответственно.
Рассчитанные сечения рождения конечного состояния
tbH
+
как функция величины tanβ приведены на рис.14.2.3 для
сценариев А и В. Сечения имеют минимум при tanβ ≈ 7.
Промежуточная область параметров 4 < tanβ < 10 обусловлена
минимумом в значении Юкавской константы связи вершины tbH
+
и экспериментально мало доступна.
Рис.14.2.3. Ожидаемые сечения рождения заряженного бозона
Хиггса для сценария А (справа) и сценария В для областей малых
и больших масс бозона.
На рис. 14.2.4 показаны вероятности различных каналов
распада заряженного бозона Хиггса. Для области масс ниже
массы t-кварка заряженный бозон распадается преимущественно 
        Здесь М SUSY обозначает мягкий массовый параметр
нарушения SUSY в секторе сфермионов, µ параметр смешивания
хиггсино, М2 и М3 мягкие массовые параметры нарушения SUSY
в SU(2) секторе глюино и gaugino, соответственно.
        Рассчитанные сечения рождения конечного состояния
tbH+ как функция величины tanβ приведены на рис.14.2.3 для
сценариев А и В. Сечения имеют минимум при tanβ ≈ 7.
Промежуточная область параметров 4 < tanβ < 10 обусловлена
минимумом в значении Юкавской константы связи вершины tbH+
и экспериментально мало доступна.




Рис.14.2.3. Ожидаемые сечения рождения заряженного бозона
Хиггса для сценария А (справа) и сценария В для областей малых
и больших масс бозона.

        На рис. 14.2.4 показаны вероятности различных каналов
распада заряженного бозона Хиггса. Для области масс ниже
массы t-кварка заряженный бозон распадается преимущественно

                             172

Страницы