Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 173 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

173
на τ-лептон и нейтрино. При tanβ > 5 вероятность этого канала
распада составляет ~ 100%. Моды распада с cs и Wh
присутствуют, но, в зависимости от величины tanβ, они на один
или два порядка ниже, чем мода τν. Распад W-бозона,
образующегося от ассоциированного t-кварка, добавляет
вариативности в наблюдаемые конечные состояния для
выделения заряженного бозона Хиггса и способствует его
реконструкции и подавлению фона, что особенно важно.
Выше порога массы топ-кварка вероятность канала
распада Н+ → t b быстро растет. Он становится доминирующим,
как видно из рисунка14.2.4. В противоположность легкому
заряженному бозону Хиггса, для которого распад на τ-лептон и
нейтрино доминирует, тяжелый заряженный бозон Хиггса
распадается не только на tb, но с заметной вероятностью на
другие конечные состояния: τ
+
ν, cs , W
+
h или SUSY-частицы, где
это доступно по кинематике. На рис.14.2.4 показаны
рассчитанные вероятности распадов для двух масс заряженного
бозона Хиггса как функция tanβ, легкого 130 ГэВ и тяжелого 600
ГэВ.
Рис.14.2.4. Рассчитанные вероятности различных каналов распада
заряженного бозона Хиггса как функция его массы для сценария 
на τ-лептон и нейтрино. При tanβ > 5 вероятность этого канала
распада составляет ~ 100%. Моды распада с cs и Wh
присутствуют, но, в зависимости от величины tanβ, они на один
или два порядка ниже, чем мода τν. Распад W-бозона,
образующегося от ассоциированного t-кварка, добавляет
вариативности в наблюдаемые конечные состояния для
выделения заряженного бозона Хиггса и способствует его
реконструкции и подавлению фона, что особенно важно.
        Выше порога массы топ-кварка вероятность канала
распада Н+ → t b быстро растет. Он становится доминирующим,
как видно из рисунка14.2.4. В противоположность легкому
заряженному бозону Хиггса, для которого распад на τ-лептон и
нейтрино доминирует, тяжелый заряженный бозон Хиггса
распадается не только на tb, но с заметной вероятностью на
другие конечные состояния: τ+ν, cs , W+h или SUSY-частицы, где
это доступно по кинематике. На рис.14.2.4 показаны
рассчитанные вероятности распадов для двух масс заряженного
бозона Хиггса как функция tanβ, легкого 130 ГэВ и тяжелого 600
ГэВ.




Рис.14.2.4. Рассчитанные вероятности различных каналов распада
заряженного бозона Хиггса как функция его массы для сценария
                             173

Страницы