Основы механики сплошных сред. Смогунов В.В - 69 стр.

UptoLike

Рубрика: 

69
Распространение возмущений от источника, движущегося вдоль
прямой с постоянной дозвуковой скоростью. Эффект Доплера.
Остановимся сначала на изучении поля возмущений от источника,
движущегося в бесконечной массе жидкости вдоль прямой с постоянной
дозвуковой скоростью
00
aU < . Пусть в некоторый начальный момент
01
t
источник находится в точке
1
M
, с координатой
01
x
, все возмущения от
него в этот момент времени также сосредоточены в этой же точке
1
M.
Возьмем некоторый другой момент времени
0102
ttt >
=
. Источник за
промежуток времени
0102
tt продвинется на расстояние
()
00102
Utt и
попадет в точку
2
M с координатой
02
x. Возмущения от источника,
находившегося в момент
01
t
в точке
1
M
, за время
0102
tt
распространятся
до поверхности сферы радиуса
(
)
001021
attr
=
c центром в точке
1
M , и
обгонят источник
()
0102211
xxMMr
=
> .
Отметим следующие особенности рассматриваемой картины
распространения возмущений от источника, движущегося вдоль прямой с
дозвуковой скоростью. Во-первых, возмущения от источника обгоняют
сам источник, и он движется по уже возмущенной среде; среда перед
источником возмущена. Во-вторых, возмущения, посланные источником
из его предыдущих положений, всегда обгоняют возмущения, посланные
         Распространение возмущений от источника, движущегося вдоль
      прямой с постоянной дозвуковой скоростью. Эффект Доплера.


      Остановимся сначала на изучении поля возмущений от источника,
движущегося в бесконечной массе жидкости вдоль прямой с постоянной
дозвуковой скоростью U 0 < a0 . Пусть в некоторый начальный момент t01
источник находится в точке M 1 , с координатой x01 , все возмущения от
него в этот момент времени также сосредоточены в этой же точке M 1 .
Возьмем некоторый другой момент времени t = t02 > t01 . Источник за
промежуток времени t02 − t01 продвинется на расстояние (t02 − t01 )U 0 и
попадет в точку M 2 с координатой x02 . Возмущения от источника,
находившегося в момент t 01 в точке M 1 , за время t 02 − t 01 распространятся
до поверхности сферы радиуса r1 = (t 02 − t 01 )a0 c центром в точке M 1 , и
обгонят источник (r1 > M 1 M 2 = x02 − x01 ) .

      Отметим      следующие      особенности    рассматриваемой     картины
распространения возмущений от источника, движущегося вдоль прямой с
дозвуковой скоростью. Во-первых, возмущения от источника обгоняют
сам источник, и он движется по уже возмущенной среде; среда перед
источником возмущена. Во-вторых, возмущения, посланные источником
из его предыдущих положений, всегда обгоняют возмущения, посланные




                                        69