Основы механики сплошных сред. Смогунов В.В - 71 стр.

находиться     в   точке     M2     с   координатой       x02 = x01 + U 0 (t 02 − t 01 ) .
Возмущения от источника, расположенного в момент t 01 в точке M 1 , в
момент




        Рис. 4. Распространение возмущений от источника, движущегося с
                     постоянной сверхзвуковой скоростью.
      времени t02 достигнут поверхности сферы радиуса r1 = a0 (t 02 − t 01 ) с
центром в точке M 1 . В силу того, что U 0 > a0 , путь, пройденный
источником за время t 02 − t 01 , будет больше r1 .

      Возмущения, посланные источником в моменты времени t0 ,
большие t 01 и меньшие t02 , в момент t02                 достигнут, очевидно,
поверхностей соответствующих сфер радиусов r = (t 02 − t 0 )a 0 , t 01 < t 0 < t 02
с центрами в точках M ( x0 )( x01 < x0 < x02 ) , и все эти возмущения будут
оставаться позади источника.
      Таким     образом,    среда    впереди    источника,      движущегося           со
сверхзвуковой скоростью, остается невозмущенной; наблюдатель А,
стоящий впереди движущегося со сверхзвуковой скоростью источника, «не
знает», что к нему приближается источник возмущений; он не может
слышать звуковых сигналов, посылаемых движущимся со сверхзвуковой
скоростью     источником.     Таким     образом,      имеется    фундаментальное
различие     между     распространением        возмущений        от      источников,
движущихся со сверхзвуковой и дозвуковой скоростями.




                                        71