Основы механики сплошных сред. Смогунов В.В - 73 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

73
терпят разрыв. Очевидно, что скорость распространения
характеристической поверхности (конуса Маха) по неподвижной среде,
нормальная к ее поверхности, точно равна скорости звука.
Распространение сигналов в сверхзвуковых потоках.
Если на течение, изображенное на рис. 4, наложить постоянное поле
скоростей –
0
U
, то среда, заполняющая все пространство, будет двигаться
с постоянной сверхзвуковой скоростью
0
U вдоль отрицательной оси
x
, а
источник возмущений будет покоиться. Возмущения от источника,
расположенного в точке
2
M, в сверхзвуковом потоке будут сказываться
только
внутри поверхности конуса Маха с вершиной в точке
2
M,
расширяющегося вниз по потоку, а перед этим конусом Маха будет иметь
место поступательное невозмущенное движение среды с постоянной
скоростью
0
U . Параметры движения среды в произвольной точке
сверхзвукового потока могут изменяться только от возмущений,
возникающих в точках, лежащих внутри поверхности конуса Маха с
вершиной в рассматриваемой точке и расширяющегося вверх по потоку.
Газодинамическая картина обтекания тела высокоскоростным
потоком.
Течения с большими числами Маха (
aVM
∞∞
=
, a – скорость звука)
в отличие от дозвуковых течений сопровождаются рядом
газодинамических и физико-химических эффектов. 
терпят     разрыв.     Очевидно,       что      скорость   распространения
характеристической поверхности (конуса Маха) по неподвижной среде,
нормальная к ее поверхности, точно равна скорости звука.
              Распространение сигналов в сверхзвуковых потоках.


     Если на течение, изображенное на рис. 4, наложить постоянное поле
скоростей – U 0 , то среда, заполняющая все пространство, будет двигаться
с постоянной сверхзвуковой скоростью U 0 вдоль отрицательной оси x , а
источник возмущений будет покоиться. Возмущения от источника,
расположенного в точке M 2 , в сверхзвуковом потоке будут сказываться
только внутри поверхности конуса Маха с вершиной в точке M 2 ,
расширяющегося вниз по потоку, а перед этим конусом Маха будет иметь
место поступательное невозмущенное движение среды с постоянной
скоростью U 0 . Параметры движения среды в произвольной точке
сверхзвукового    потока   могут    изменяться    только   от   возмущений,
возникающих в точках, лежащих внутри поверхности конуса Маха с
вершиной в рассматриваемой точке и расширяющегося вверх по потоку.




         Газодинамическая картина обтекания тела высокоскоростным
                                   потоком.


     Течения с большими числами Маха ( M ∞ = V∞ a , a – скорость звука)
в   отличие      от   дозвуковых      течений      сопровождаются    рядом
газодинамических и физико-химических эффектов.




                                      73

Страницы