ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
74
Первые приводят к тому, что при обтекании затупленного тела
образуется ударная волна, которая отходит от тела, оставаясь в
окрестности лобовой точки практически эквидистантной.
Распределение давления вдоль поверхности тела при больших
∞
M
зависит от конкретного значения числа Маха.
Физико-химические эффекты обусловлены ростом температуры,
ударной волной. При этом происходит переход кинетической энергии
набегающего потока в тепловую, возбуждаются колебательные степени
свободы молекул газа, начинается его диссоциация и даже ионизация.
Целесообразно выделить два характерных предельных варианта:
течение в окрестности точки торможения затупленного тела и
обтекание
плоской пластины.
В первом случае интенсивность теплообмена очень велика, скорость
обтекания, давление и трение сильно изменяются вдоль поверхности, при
этом течение в пограничном слое остается ламинарным. Помимо
конвективного теплообмена при больших скоростях полета (свыше 8 км/с)
важную роль играет излучение сжатого слоя газов.
Во втором случае скорость обтекания поверхности постоянна
,
изменения вдоль пластины достаточно малы, хотя возможен переход от
ламинарного режима течения к турбулентному, сопровождающийся
изменениями теплового потока и трения. Решения, полученные для
плоской пластины, могут быть приближенно использованы для расчета
нагрева боковых поверхностей крыла или корпуса или корпуса ракеты,
лопаток газовых турбин, стенок камеры сгорания, расширяющейся части
сопла, а
также во всех других случаях с малыми ускорениями потока.
Первые приводят к тому, что при обтекании затупленного тела
образуется ударная волна, которая отходит от тела, оставаясь в
окрестности лобовой точки практически эквидистантной.
Распределение давления вдоль поверхности тела при больших M ∞
зависит от конкретного значения числа Маха.
Физико-химические эффекты обусловлены ростом температуры,
ударной волной. При этом происходит переход кинетической энергии
набегающего потока в тепловую, возбуждаются колебательные степени
свободы молекул газа, начинается его диссоциация и даже ионизация.
Целесообразно выделить два характерных предельных варианта:
течение в окрестности точки торможения затупленного тела и обтекание
плоской пластины.
В первом случае интенсивность теплообмена очень велика, скорость
обтекания, давление и трение сильно изменяются вдоль поверхности, при
этом течение в пограничном слое остается ламинарным. Помимо
конвективного теплообмена при больших скоростях полета (свыше 8 км/с)
важную роль играет излучение сжатого слоя газов.
Во втором случае скорость обтекания поверхности постоянна,
изменения вдоль пластины достаточно малы, хотя возможен переход от
ламинарного режима течения к турбулентному, сопровождающийся
изменениями теплового потока и трения. Решения, полученные для
плоской пластины, могут быть приближенно использованы для расчета
нагрева боковых поверхностей крыла или корпуса или корпуса ракеты,
лопаток газовых турбин, стенок камеры сгорания, расширяющейся части
сопла, а также во всех других случаях с малыми ускорениями потока.
74
