ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
3
1. Допущение теории электрических цепей с распределенными параметрами
(длинных линий).
Среди цепей с распределенными параметрами одно из главных значений имеют длин-
ные линии (ДЛ): линии электропередачи, линии связи, коаксиальные линии радиотехниче-
ских устройств. Здесь рассматривается только этот тип цепей с распределенными парамет-
рами.
Критерием необходимости рассматривать линию как длинную, является соотношение
между интервалом времени распространения электромагнитной волны вдоль линии и интер-
валом времени, в течении которого токи и напряжения изменяются на величину, составляю-
щую заметную долю от полного их изменения в рассматриваемом процессе.
Так как электрическое и магнитное поле распределены между проводами и внутри
проводов, то для исследования электромагнитных процессов в линиях необходимо, строго
говоря, пользоваться не теорией электрических цепей, а теорией электромагнитного поля.
Однако далеко не во всех случаях необходимо рассматривать всю сложность процессов,
происходящих, в длинных линиях. В большинстве случаях можно сделать ряд допущений,
существенно упрощающих задачу и вместе с тем не приводящих к заметным отклонениям от
действительности.
Для анализа процессов в длинных линиях пользуются упрощенной теорией, которая
не затрагивает исследования электромагнитного поля между проводами, а основывается на
известных понятиях о напряжениях, токах, сопротивлениях, проводимостях, индуктивностях
и емкостях.
Основное допущение теории длинных линий заключается в том, что считается, что в
образовании магнитного (электрического) поля в точке практически участвует только ток
(электрический заряд) только того участка линии, который расположен вблизи рассматри-
ваемой точки. Это положение точно выполняется для случая, когда источники поля постоян-
ные величины вдоль линии. Во всех остальных случаях это положение является допущением
и нужно отдавать себе отчет о границах правомерности принимаемого допущения.
В данном случае применение упрощенной теории длинных линий правомерно, когда
расстояние между проводами линии много меньше длины электромагнитной волны, распро-
странявшейся вдоль линии, т. к. при этом в образовании магнитного (электрического ) поля
практически участвует только ток (электрический заряд) того участка линии, который лежит
вблизи рассматриваемой точки.
Для исследования процессов в линии обычно вводится условие однородности линии,
т. е. условие равномерного распределения вдоль линии ее параметров: сопротивления, ин-
дуктивности, проводимости, емкости.
С учетом принятых допущений выводится система дифференциальных уравнений
длинной линии с потерями:
и для линии без потерь:
t
i
0
Li
0
r
x
u
∂
∂
+=
∂
∂
−
t
u
Cug
x
i
00
∂
∂
+=
∂
∂
−
t
i
L
x
u
∂
∂
=
∂
∂
−
0
t
u
C
x
i
∂
∂
=
∂
∂
−
0
1. Допущение теории электрических цепей с распределенными параметрами (длинных линий). Среди цепей с распределенными параметрами одно из главных значений имеют длин- ные линии (ДЛ): линии электропередачи, линии связи, коаксиальные линии радиотехниче- ских устройств. Здесь рассматривается только этот тип цепей с распределенными парамет- рами. Критерием необходимости рассматривать линию как длинную, является соотношение между интервалом времени распространения электромагнитной волны вдоль линии и интер- валом времени, в течении которого токи и напряжения изменяются на величину, составляю- щую заметную долю от полного их изменения в рассматриваемом процессе. Так как электрическое и магнитное поле распределены между проводами и внутри проводов, то для исследования электромагнитных процессов в линиях необходимо, строго говоря, пользоваться не теорией электрических цепей, а теорией электромагнитного поля. Однако далеко не во всех случаях необходимо рассматривать всю сложность процессов, происходящих, в длинных линиях. В большинстве случаях можно сделать ряд допущений, существенно упрощающих задачу и вместе с тем не приводящих к заметным отклонениям от действительности. Для анализа процессов в длинных линиях пользуются упрощенной теорией, которая не затрагивает исследования электромагнитного поля между проводами, а основывается на известных понятиях о напряжениях, токах, сопротивлениях, проводимостях, индуктивностях и емкостях. Основное допущение теории длинных линий заключается в том, что считается, что в образовании магнитного (электрического) поля в точке практически участвует только ток (электрический заряд) только того участка линии, который расположен вблизи рассматри- ваемой точки. Это положение точно выполняется для случая, когда источники поля постоян- ные величины вдоль линии. Во всех остальных случаях это положение является допущением и нужно отдавать себе отчет о границах правомерности принимаемого допущения. В данном случае применение упрощенной теории длинных линий правомерно, когда расстояние между проводами линии много меньше длины электромагнитной волны, распро- странявшейся вдоль линии, т. к. при этом в образовании магнитного (электрического ) поля практически участвует только ток (электрический заряд) того участка линии, который лежит вблизи рассматриваемой точки. Для исследования процессов в линии обычно вводится условие однородности линии, т. е. условие равномерного распределения вдоль линии ее параметров: сопротивления, ин- дуктивности, проводимости, емкости. С учетом принятых допущений выводится система дифференциальных уравнений длинной линии с потерями: ∂u ∂i − = r i+L ∂x 0 0 ∂t ∂i ∂u − = g 0u + C 0 ∂x ∂t и для линии без потерь: ∂u ∂i − = L0 ∂x ∂t ∂i ∂u − = C0 ∂x ∂t 3