Расчет переходных процессов в длинных линиях. Солнышкин Н.И. - 5 стр.

       Сказанное можно пояснить следующим образом. Пусть имеется в линии без потерь
волна напряжения, перемещающаяся вдоль линии, и распределение напряжения вдоль линии
в некоторый момент времени t представляется графиком, изображенном на рис.1. Поставим в
точке А прибор, записывающий мгновенное значение напряжения. Этот прибор запишет
кривую 1, изображенную на рис.2.
Прибор, установленный в точке В, запишет такую же кривую 2, однако она будет смещена в
сторону возрастания времени на величину:
                                              x 2 − x1 Δx
                                                         =
                                                  v         v
       То есть
                                                            x − x1
                                 u ( x 2, t ) = u ( x1 , t − 2     ).
                                                               v
       Значит, если мы найдем закон изменения напряжения и тока волны в функции време-
ни в какой-нибудь точке линии, то сможем определить эти величины в функции времени в
любой другой точке линии.
       Замечания. В линиях с физической точки зрения могут существовать только прямые и
обратные волны. Прямая волна распространяется в сторону возрастания значений х, отсчи-
тываемых вдоль линий; обратная волна распространяется в сторону убывающих значений х.
Можно, наряду с этим, называть волну, набегающую на неоднородность (нагрузку, стык ли-
ний, источник напряжения ) - падающей, волну, появившуюся в результате отражения от не-
однородности - отраженной, а волну, прошедшую через неоднородность - преломленной.
Удобно для обратных волн отсчитывать координату х в обратном направлении.




                        3. Возникновение и движение волн
       Для уяснения физической стороны возникновения и движения волн в линиях рас-
смотрим незаряженную линию без потерь, которая подключается в момент времени t = 0 к
идеальному источнику постоянной э.д.с. (внутреннее сопротивление равно нулю, напряже-
ние на зажимах - U0).
       Замечание. Для источника синусоидальной э.д.с. промышленной частоты ( λ = 6000
км) за время прохождения волной расстояния в пределах одной-двух сотен километров его
напряжение практически можно считать постоянным и равны напряжению в момент вклю-
чения.


                                                                                      5