Расчет переходных процессов в длинных линиях. Солнышкин Н.И. - 8 стр.

                                  u1= u2= uϕ 2 и i1= i2= iϕ 2 .
       При этом устанавливается режим, когда во второй линии движется преломленная
волна, приводящая к накоплению заряда на единицу длины g 2 = C 02 uϕ 2 (рис.4), а в первой
линии возникает отраженная волна, приводящая к дополнительному заряду, который теперь
будет на единицу длины линии равен q1 = C01(U0 + uϕ1).
       Пусть в момент времени t отраженная волна: достигла сечения cd, a преломленная
волна - сечения mn. Тогда во всех точках первой линии левее сечения cd заряд на единицу
длины линии будет прежним g 0 = C 01U 0 = C 01uϕ1 , a правее увеличится и будет
g1 = C 01 (uϕ1 + uψ 1 ) . Во всех точках второй линии левее сечения mn заряд на единицу длины
линии будет g 2 = C 02 uϕ 2 , а правее сечения mn нулю.
       Процессы при распространении волн аналогичны предыдущему, то есть по мере пе-
ремещения волн элементы верхних проводов линий один за другим приобретают положи-
тельный заряд и такой же отрицательный заряд отнимается от нижнего провода. Изменяется
электрическое поле между проводами и при этом у фронтов волн между вновь заряженными
элементами проводов (ac-bd) и (mp-ng) протекают токи электрического смещения:
                                                  dg
                                 в первой линии: 1 = C 01uψ 1v1 = iψ 1 ;
                                                   dt
                                                   dg 2
                                во второй линии:         = C 02 uϕ 2 v 2 = iϕ 2 .
                                                    dt
       Получается замкнутая цепь тока. От положительного полюса источника ток In идет по
верхнему проводу, частично замыкается у фронта отраженной волны цепь током смещения,
затем ток (I0 - iψ 1 ) идет по верхнему проводу первой и второй линии и замыкается у фронта
преломленной волны током электрического смещения. По нижнему проводу токи протекают
к отрицательному полюсу источника.
       При движении волн изменяется магнитный поток, сцепляющийся с контуром тока.
При изменении потока фронта отраженной волны наводится э.д.с. самоиндукции, направ-
ленная по линии bа, равная и противоположная напряжению:
                                            uψ 1 = L01iψ 1v1
       При изменении потока у фронта преломленной волны возникает э.д.с. самоиндукции,
направленная по линии gp, равная и противоположная напряжению:
                                            uϕ 2 = L02 iϕ 2 v 2
       Аналогично, можно рассмотреть случай, когда z c1 〉 z c 2 . При этом процесс качественно
изменится. Преломленная волна напряжения будет меньше падающей, а преломленная волна
тока будет больше падающей волны тока. Вид графиков для q и и (рис.4) примут графики
соответственно для Ф и i и наоборот.
       Процесс образования и движения прямоугольной отраженной волны в конце второй
линии при активном характере нагрузки аналогичный рассмотренному.
       При наличии в месте сопряжения линий электрических цепей, содержащих реактив-
ные элементы с сосредоточенными параметрами, а также нагрузки с реактивными элемен-
тами, формирование фронта волны происходит в результате переходного процесса.
       Для определения закона изменения напряжений и токов в переходном процессе
составляются эквивалентные схемы с сосредоточенными параметрами и рассчитывает-
ся переходный процесс.
       Волны будут иметь апериодический характер. Явления в линиях будут более слож-
ными, но иметь то же физическое содержание, что и при прямоугольных волнах.




                                                                                                8