Дифракция электромагнитного поля миллиметрового диапазона на плоских объектах. Струков И.Ф. - 20 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

Рис 3.6.
2.Ш ирина основного лепестка. Как видно из (3.43) и рис. 3.6, ширина
основного лепестка ДН в координатах
1
ψ
и
2
ψ
остается постоянной
независимо от типа излучения и равна
2
π
на нулевом уровне и 2.78 на
уровне половинной мощности . Это соответствует ширине основного
лепестка в координатах выходного зрачка -х ,у,
100
2[(2)/]/22
kxza
∆=∆=
;
0
2(2/)
xaz
λ
∆=
;
0
2(2/)
ybz
λ
∆=
(3.44)
0.50.5
2[(2)/]/22.78
kxza
ψ
∆=∆=
;
0
20.442(2/)
xaz
λ
∆=
;
0
20.442(2/)
ybz
λ
∆=
Если перейти к угловому спектру, т.е. к углам θ
1
, θ
2
то следует
иметь в виду, что
1,21,21,2
2,/2sin22xyztg
θθθ
∆=∆≈∆≈∆
. В этом случае
получим хорошо проиллюстрированные в лабораторных работах 1
÷
2 (см .
выражения 10,11) значения
100
22/2/
xza
θλ
∆≈∆≈
;
20
22/
b
θλ
∆≈
;
0.5
20.442(2/,)
ab
θλ
∆≈
(3.45) 
                                        Ри с 3.6.

    2.Ш и ри на основного лепестка. К ак ви дно и з(3.43) и ри с. 3.6, ш и ри на
основного лепестка Д Н в коорди натах ψ 1 и ψ 2 остается постоянной
незави си мо отти па и злуч ени я и равна 2π на нулевом уровне и 2.78 на
уровне полови нной мощ ности . Э то соответствует ш и ри не основного
лепесткавкоорди натах вы х одного зрач ка-х ,у,

     2∆ψ 10 = [(k 2∆x0 ) / z ]a / 2 = 2π ; 2∆x0 = (2λ / a ) z ; 2∆y0 = (2λ / b) z   (3.44)
     2∆ψ 0.5 = [(k 2∆x0.5 ) / z ]a / 2 = 2.78 ; 2∆x0 = 0.442(2λ / a ) z ;
     2∆y0 = 0.442(2λ / b) z

     Е сли перей ти к угловому спектру, т.е. к углам θ1, θ2 то следует
и меть в ви ду, ч то 2∆x, y / z = tg 2∆θ1,2 ≈ sin 2∆θ1,2 ≈ 2∆θ1,2 . В этом случ ае
получ и м х орош о прои ллю стри рованны е влабораторны х работах 1 ÷ 2 (см.
вы раж ени я10,11) знач ени я

     2∆θ10 ≈ 2∆x0 / z ≈ 2λ / a ; 2∆θ 20 ≈ 2λ / b ; 2∆θ0.5 ≈ 0.442(2λ / a, b)        (3.45)

Страницы