ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
15
использовать фазочувствительные приемники, например, построенные по
радиоголографической схеме (см. лаб. № 8).
Так как в лабораторной работе используются только прямоугольные и
круглые объекты, то приведем для них еще раз вид спектра в зависимости от
координаты x области анализа с учетом направленных свойств импульсной
характеристики среды распространения поля -
2222
cos
zf
xzxf
θ ==
++
.
а ) Для прямоугольного объекта
()
()
()
()
2
.
2
2
10
2
22
10
max
max
,
sinsin
2
,
sin
2
kax
Uxf
G
f
f
ax
Uxf
G
xf
k
f
α
ωω
ωω
α
−
−
==⋅
−
+
−
&
&
&
.
(4.30)
b) Для круглого объекта радиуса ρ
0
[5] с учетом направленных свойств
импульсной характеристики среды:
()
()
()
()
0
0
2
.
2
2
0
22
22
.
max
0
max
2
2
11
0111
00
2
2
11
0111
00
max
,
,
cos
exp
.
cos
exp
U
G
f
f
G
U
Ujkdd
f
Ujkdd
f
ρ
π
ρ
π
ρρ
ω
ρ
ω
ρρ
ρρϕ
ρρϕ
ρρϕ
ρρϕ
==×
+
⋅
−
×
⋅
−
∫∫
∫∫
&
&
&
&
(4.31)
Беря интегралы (4.31), получим [5]:
()
()
2
2
.
0
2
0
1
2
22
.
0
0
max
,
2
,
k
U
J
f
f
k
f
f
U
ρρ
ρρ
ρρ
ρ
ρρ
⋅
=⋅
⋅
+
&
&
. (4.32)
В заключение приведем дополнительную информацию, относящуюся к
зеркальным антеннам, исследование которых проводится коллиматорным методом
[3, 8, 11] (лаб. работа № 7). Если поле в раскрыве равноамплитудно с линейным
фазовым сдвигом
(
)
(
)
0
,expsinsinUxyUjkxy
αβ
=⋅+
&
, то диаграмма
направленности по мощности с учетом направленных свойств элемента волнового
15 и спользов а ть фа зочу в ств и тельные при емни к и , на при мер, построенные по ра ди ог олог ра фи ческ ой схеме (см. ла б. № 8). Т а к к а к в ла бора торной ра боте и спользу ются тольк о пря моу гольные и к ру глые объек ты, то при в едем для ни х еще ра з в и д спек тра в за в и си мости от к оорди на ты x обла сти а на ли за с у четом на пра в ленных св ойств и мпу льсной z f ха ра к тери сти к и среды ра спростра нени я поля - cosθ = = . x +z 2 2 x + f 2 2 а ) Д ля пря моу г ольног о объек та 2 . ka x U& ( x, f ) 2 sin − sin α G& ( ω1 − ω0 ) 2 2f f = = ⋅ . U& ( x, f ) G (ω1 − ω0 ) 2 x2 + f 2 a x max max k − sin α 2 f (4.30) b) Д ля к ру глог о объек та ра ди у са ρ0 [5] с у четом на пра в ленных св ойств и мпу льсной ха ра к тери сти к и среды: . 2 U& ( ρ , ρ 0 ) 2 G& ( ω ) 2 f = = × . 2 G& (ω ) 2 ρ2 + f 2 U& ( ρ , ρ0 ) max max 2 (4.31) 2π ρ0 ρ ⋅ ρ1 cosϕ1 ∫ ∫ U 0 exp − jk f ρ1d ρ1dϕ1 0 0 × 2 . 2π ρ0 ρ ⋅ ρ1 cos ϕ1 ∫ ∫ 0 U exp − jk f ρ d ρ 1 1 1d ϕ max 0 0 Беря и нтег ра лы (4.31), полу чи м [5]: 2 2 . k ρ ⋅ ρ0 U& ( ρ , ρ0 ) 2 2J 1 = f ⋅ f . (4.32) . 2 ρ2 + f 2 k ρ ⋅ ρ0 U& ( ρ , ρ0 ) f max В за к лючени е при в едем дополни тельну ю и нформа ци ю, относя щу юся к зерк а льным а нтенна м, и сследов а ни е к оторых пров оди тся к олли ма торным методом [3, 8, 11] (ла б. ра бота № 7). Если поле в ра ск рыв е ра в ноа мпли ту дно с ли нейным фа зов ым сдв и г ом U& ( x, y ) = U 0 ⋅ exp jk ( x sin α + y sin β ) , то ди а г ра мма на пра в ленности по мощности с у четом на пра в ленных св ойств элемента в олнов ого
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 13
- 14
- 15
- 16
- 17
- …
- следующая ›
- последняя »