Формирование пространственного спектра (диаграммы направленности) в зоне френеля объектов с помощью линзовых и зеркальных систем. Часть 3. Струков И.Ф. - 15 стр.

UptoLike

Составители: 

Рубрика: 

15
использовать фазочувствительные приемники, например, построенные по
радиоголографической схеме (см. лаб. 8).
Так как в лабораторной работе используются только прямоугольные и
круглые объекты, то приведем для них еще раз вид спектра в зависимости от
координаты x области анализа с учетом направленных свойств импульсной
характеристики среды распространения поля -
2222
cos
zf
xzxf
θ ==
++
.
а ) Для прямоугольного объекта
()
()
()
()
2
.
2
2
10
2
22
10
max
max
,
sinsin
2
,
sin
2
kax
Uxf
G
f
f
ax
Uxf
G
xf
k
f
α
ωω
ωω
α








==⋅


+



&
&
&
.
(4.30)
b) Для круглого объекта радиуса ρ
0
[5] с учетом направленных свойств
импульсной характеристики среды:
()
()
()
()
0
0
2
.
2
2
0
22
22
.
max
0
max
2
11
0111
00
2
2
11
0111
00
max
,
,
cos
exp
.
cos
exp
U
G
f
f
G
U
Ujkdd
f
Ujkdd
f
ρ
π
ρ
π
ρρ
ω
ρ
ω
ρρ
ρρϕ
ρρϕ
ρρϕ
ρρϕ


=

+


⋅




×






∫∫
∫∫
&
&
&
&
(4.31)
Беря интегралы (4.31), получим [5]:
()
()
2
2
.
0
2
0
1
2
22
.
0
0
max
,
2
,
k
U
J
f
f
k
f
f
U
ρρ
ρρ
ρρ
ρ
ρρ





=⋅

+

&
&
. (4.32)
В заключение приведем дополнительную информацию, относящуюся к
зеркальным антеннам, исследование которых проводится коллиматорным методом
[3, 8, 11] (лаб. работа 7). Если поле в раскрыве равноамплитудно с линейным
фазовым сдвигом
(
)
(
)
0
,expsinsinUxyUjkxy
αβ
=⋅+


&
, то диаграмма
направленности по мощности с учетом направленных свойств элемента волнового
                                                                             15


и спользов а ть фа зочу в ств и тельные при емни к и , на при мер, построенные по
ра ди ог олог  ра фи ческ ой схеме (см. ла б. № 8).
         Т а к к а к в ла бора торной ра боте и спользу ются тольк о пря моу гольные и
к ру глые объек ты, то при в едем для ни х еще ра з в и д спек тра в за в и си мости от
к оорди на ты x обла сти а на ли за с у четом на пра в ленных св ойств и мпу льсной
                                                               z          f
ха ра к тери сти к и среды ра спростра нени я поля - cosθ =         =           .
                                                            x +z
                                                             2   2
                                                                       x + f
                                                                        2     2

а ) Д ля пря моу г
                 ольног
                      о объек та
                                                                                                                    2
              .
                                                                                                  ka  x         
             U& ( x, f )                                                                   2 sin
                                                                                                        − sin α 
                                               G& ( ω1 − ω0 )
                                                              2
                                                                                                  2f
                                                                                   f                             
                                      =                                      =           ⋅                         .
           U& ( x, f )                     G (ω1 − ω0 )
                                                                      2        x2 + f 2          a x         
                               max                                    max                     k  − sin α 
                                                                                                   2 f         
                                                                                                                   (4.30)
b) Д ля к ру глог  о объек та ра ди у са ρ0                                       [5] с у четом на пра в ленных св ойств
и мпу льсной ха ра к тери сти к и среды:
                               .                       2
                           U& ( ρ , ρ 0 )                                                       2
                                                                   G& ( ω )
                                                                            2
                                                                                       f      
                                                           =                      =            ×
                           .
                                                   2
                                                               G& (ω )
                                                                       2             ρ2 + f 2 
                       U& ( ρ , ρ0 )                                       max                
                                                   max
                                                                                                        2          (4.31)
                                   2π ρ0
                                                                        ρ ⋅ ρ1 cosϕ1            
                                   ∫ ∫ U 0 exp  − jk                        f      
                                                                                       
                                                                                         ρ1d ρ1dϕ1 
                                                                                                   
                                   0 0
                       ×                                                                            2
                                                                                                            .
                               2π ρ0
                                                     ρ ⋅ ρ1 cos ϕ1            
                               ∫     ∫ 0  
                                       U    exp   − jk
                                                             f       
                                                                       ρ d ρ
                                                                      1 1 1d ϕ
                                                                                  max
                               0     0
    Беря и нтег
              ра лы (4.31), полу чи м [5]:
                                               2                                                    2
                       .
                                                                            k ρ ⋅ ρ0 
                   U& ( ρ , ρ0 )                                     2 2J
                                                                         1           
                                                                  
                                                       =
                                                             f      ⋅      f  .                                 (4.32)
                   .
                                           2             ρ2 + f 2      k ρ ⋅ ρ0
                  U& ( ρ , ρ0 )                                                  f
                                           max
    В за к лючени е при в едем дополни тельну ю и нформа ци ю, относя щу юся к
зерк а льным а нтенна м, и сследов а ни е к оторых пров оди тся к олли ма торным методом
[3, 8, 11] (ла б. ра бота № 7). Если поле в ра ск рыв е ра в ноа мпли ту дно с ли нейным
фа зов ым сдв и г    ом U& ( x, y ) = U 0 ⋅ exp  jk ( x sin α + y sin β )  , то ди а г
                                                                                         ра мма
на пра в ленности по мощности с у четом на пра в ленных св ойств элемента в олнов ого