ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
12
На рис. 5 (а, б ) представлены сечения ДН волноводной антенны -
(
)
Θ
H
F и
(
)
Θ
E
F
, рассчитанные с использованием формул (21), (22) при
c
м
3
=
λ
,
мм
a
23
=
,
мм
b
10
=
.
а )
(
)
°=∆Θ 832
5,0
H
. б )
(
)
=∆Θ
5,0
2
E
°
104 .
Рис. 5.
Результаты расчетов ДН (рис. 5 а , б ) можно прокомментировать следующим
образом:
1. При равновеликих размерах сечений раскрыва
(
)
ba
≈
основной лепесток ДН в
H
плоскости должен быть более широким , чем в
E
плоскости , т.е .
(
)
(
)
EH
∆Θ
>
∆Θ
22
.
2. Однако меньший размер сечения волновода в
E
плоскости , согласно теореме
масштабов, расширяет ДН, так что
E
F и
H
F становятся соизмеримы.
3. Примерное равенство сечений ДН
(
)
5.05.0
HE
FF
≈
волноводных облучателей,
питаемых волной
10
H
, позволяет рекомендовать их в качестве облучателей
зеркальных и линзовых антенн для формирования ДН, близких к симметричным.
Можно показать по (17), что эффективная площадь -
эф
A и КНД -
G
волноводной антенны равны
SGS
ab
A 81.0
4
; 81.0
8
22
эф
λ
π
π
=== . (23)
Для волноводных антенн, исследуемых в работе , сечением 23мм
×
10мм и
питаемых волной
10
H
на частоте 10ГГц, КНД
5
.
2
≈
G
.
3. АНТЕННА В ВИДЕ ПИРАМИДАЛЬНОГО РУПОРА
Основные недостатки волноводных антенн, связанные с наличием отражений
от конца волновода , могут быть устранены, если излучающий конец волновода
сделать уширяющимся. Так мы приходим к рупорным антеннам . Таким образом
улучшается согласование волновода с окружающим пространством.
0
30
60
90
120
150
180
210
240
270
300
330
0.8
0.6
0.4
0.2
0
1
0
Fh Θ()
0.707
Θ
0
30
60
90
120
150
180
210
240
270
300
330
0.8
0.6
0.4
0.2
0
1
0
Fe Θ()
0.707
Θ
F
H
F
E
12
Н а р и с. 5 (а , б ) пр е дста вле ны се че ни я Д Н во лно во дно й а нте нны - FH ( Θ ) и
FE (Θ ) , р а ссчи та нны е с и спо льзо ва ни е м фо р м ул (21), (22) пр и λ = 3cм , a = 23 м м ,
b = 10 м м .
90 90
1 1
120 60 120 60
0.8 0.8
150 0.6 30 150 0.6 30
0.4 0.4
Fh( Θ ) Fe( Θ )
0.2 0.2
0 0
0.707 180 0 0 0.707 180 0 0
FH FE
210 330 210 330
240 300 240 300
270 270
Θ Θ
а) (2 ∆Θ H )0 , 5 = 83° . б) (2 ∆ΘE )0 , 5 = 104° .
Ри с. 5.
Ре зульта ты р а сче то в Д Н (р и с. 5 а , б ) м о жно пр о ко м м е нти р о ва ть сле дую щ и м
о б р а зо м :
1. П р и р а вно ве ли ки х р а зм е р а х се че ни й р а скр ы ва ( a ≈ b ) о сно вно й ле пе сто к Д Н в
H пло ско сти до лже н б ы ть б о ле е ш и р о ки м , че м в E пло ско сти , т.е .
(2∆Θ H ) > (2∆Θ E ) .
2. О дна ко м е ньш и й р а зм е р се че ни я во лно во да в E пло ско сти , со г ла сно те о р е м е
м а сш та б о в, р а сш и р яе тД Н , та к что FE и FH ста но вятся со и зм е р и м ы .
(
3. П р и м е р но е р а ве нство се че ни й Д Н FE 0.5 ≈ FH 0.5 во лно во дны х о б луча те ле й, )
пи та е м ы х во лно й H10 , по зво ляе т р е ко м е ндо ва ть и х в ка че стве о б луча те ле й
зе р ка льны х и ли нзо вы х а нте нн для фо р м и р о ва ни я Д Н , б ли зки х к си м м е тр и чны м .
М о жно по ка за ть по (17), что эффе кти вна я пло щ а дь - Aэф и КН Д - G
во лно во дно й а нте нны р а вны
8ab 4π
Aэф = 2 = 0.81S ; G = 2 0.81S . (23)
π λ
Д ля во лно во дны х а нте нн, и ссле дуе м ы х в р а б о те , се че ни е м 23м м ×10м м и
пи та е м ы х во лно й H10 на ча сто те 10Г Г ц, КН Д G ≈ 2.5 .
3. А Н Т Е Н Н А В В И ДЕ П И Р А М И ДА Л Ь Н О Г О Р УП О Р А
О сно вны е не до ста тки во лно во дны х а нте нн, связа нны е с на ли чи е м о тр а же ни й
о т ко нца во лно во да , м о г ут б ы ть устр а не ны , е сли и злуча ю щ и й ко не ц во лно во да
сде ла ть уш и р яю щ и м ся. Та к м ы пр и х о ди м к р упо р ны м а нте нна м . Та ки м о б р а зо м
улучш а е тся со г ла со ва ни е во лно во да с о кр ужа ю щ и м пр о стр а нство м .
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
