Звезды и звездные группировки в нашей Галактике. Суркова Л.П. - 32 стр.

чин в уравнение (10.2) можно поставить отношение разностей пре-
дельных значений этих величин. Так, на поверхности звезда при r = R
давление равно нулю, а в центре при r = 0 давление равно Pц . Поэто-
му в уравнение (10.2) вместо dP ставим 0 − Pц = −Pц = −AρTц µ, где ρ –
среднее значение плотности звезда. Также вместо M ( r ) используем
полную массу M . В итоге получаем выражение для оценки темпера-
туры в центре звезды
                                   GµM
                              Tц ≈       .                     (10.5)
                                     AR
Подставляя значение параметров для Солнца, найдем, что температу-
ра в центре Солнца T ц ≈ 14 ⋅ 106 К. Так как величина µ для большин-
                                                        (
ства звезд меняется в очень незначительных пределах 0,5 < µ < 1,3 , )
можно написать простую формулу для центральной температуры раз
личных звезд, выразив их массы и радиусы в долях массы и радиуса
Солнца
                                  ⎛ M ⎞⎛ R ⎞
                         Tц = T ц ⎜   ⎟⎜   ⎟.               (10.6)
                                  ⎝ M ⎠⎝ R ⎠
     Из этой формулы следует, что температура в недрах звезд спек-
трального класса BO с M ≈ 14M составляет 20 ⋅ 106 K, тогда как у
красных карликов она меньше 107 K. Таким образом, для равновесия
звезд температура в их недрах должна достигать миллионов и де-
сятков миллионов градусов.
      Наличие в центре звезд температуры порядка миллионов град-
усов, а на поверхности лишь тысяч градусов ставит следующий во-
прос: каким путем тепло переносится из недр к поверхности?


           §11. ПЕРЕНОС ЭНЕРГИИ В ЗВЕЗДАХ

      Известны, три способа переноса энергии в звездах: лучистый
перенос, конвекция и теплопроводность (электронная). Все они могут
действовать одновременно, однако, какой из этих механизмов будет
главным – зависит от типа звезда. В белых карликах и ядрах красных
гигантов перенос энергии осуществляется в основном электронами,
длина свободного пробега которых сильно возрастает в вырожденном
газе (электронная теплопроводность). В нормальных звездах ГП теп-
лопроводность очень невелика по сравнению с лучистым переносом



                                 32