ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
tsin
o
ω
σ
=
σ
,
где – амплитуда напряжения,
o
σ
ω
– круговая частота ( , где T
– период колебаний напряжения),
t – время.
T/2π=ω
Экспериментально было установлено, что после небольшого числа
циклов действия такого напряжения на полимер деформация его также
начинает изменяться по аналогичному закону:
)tsin(
o
ϕ
−
ω
ε
=
ε
,
где – амплитуда деформации,
o
ε
ϕ
– угол сдвига фаз между
напряжением и деформацией.
При периодическом воздействии сил в каждом отдельном цикле
развиваются все описанные гистерезисные явления, которые могут быть
охарактеризованы площадью соответствующей петли.
Рассмотрим несколько следующих друг за другом циклов
нагружения и разгружения (рис. 27).
Рис. 27. Упругий гистерезис при циклических нагрузках.
После некоторого числа циклов площадь петли стабилизируется
После первого цикла остается какое-то удлинение (кажущаяся
остаточная деформация), которое не успевает исчезнуть, и второй цикл
деформации начинается при большей длине образца. После второго
цикла величина кажущейся необратимой деформации увеличивается, но
уже немного. Через несколько циклов значение кажущейся необратимой
деформации стабилизируется, и петля примет устойчивую
эллиптическую форму (рис. 27). Площадь этой петли (
ϕ
σ⋅ε⋅π= sinS
oo
)
при периодических воздействиях зависит от величины амплитуд
напряжения, деформации и угла сдвига фаз. Чем больше , тем больше
потери механической энергии в процессе деформации. В свою очередь
и зависят от температуры и скорости воздействия силы
(частоты
ω).
ϕ
o
ε
ϕ
182
При достаточно низких температурах скорость перегруппировки
кинетических элементов макромолекул ничтожно мала, изменения
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 180
- 181
- 182
- 183
- 184
- …
- следующая ›
- последняя »
